Cтраница 2
Пусть теперь поле Янга - Миллса взаимодействует еще со скалярными и спинорными полями. Диаграммная техника, помимо уже обсуждавшихся элементов, содержит теперь скалярные и спинорные линии, которым соответствуют функции Грина D ( р) и S ( р) с асимптотиками р - 2 и р 1 соответственно, вершины с двумя спинорными и одной векторной линией без производных, вершины с двумя скалярными и одной векторной линией с одной производной и вершины с двумя векторными и двумя скалярными линиями без производных. [16]
Заметим, что, как и в § 22, масса спинорного поля т, входящая в лагранжиан (23.2), конечна в отличие от массы, входившей в первоначальный лагранжиан до применения к нему преобразования Дайсона и последующего нормального упорядочения экспоненциального взаимодействия. [17]
Проще всего выглядит лагранжиан, описывающий взаимодействие поля Янга - Миллса со спинорными полями. [18]
ЫА является функцией начала отсчета ( О) и его можно рассматривать как спинорное поле. [19]
Хорошо известная апелляция к отрицательному знаку второго члена в операторном выражении для энергии спинорного поля (5.22) приводит к невозможности квантования этого поля по Бозе - Эйнштейну. [20]
В предыдущем параграфе на примере уравнения Дирака и его решений были прослежены этапы перехода от спинорного поля к биспинорному полю. [21]
Так как оИ - спинорное поле, правая часть первого равенства (6.1.10) тоже должна быть спинорным полем. [22]
Как уже указывалось - требование положительности среднего значения оператора энергии Р приводит к тому, что спинорное поле должно быть проквантовано по Ферми - Дираку. [23]
Но оказывается, что твисторы высшей валентности, вообще говоря, не могут быть представлены одним спинорным полем. Чтобы сделать более последовательной и более простой в обращении алгебру твисторов высшей валентности в спинорном представлении, гораздо удобнее описывать Za двумя полями и я. [24]
Кроме того, к неперенормируемым теориям следует отнести теорию, в которой рассматривается тензорная связь векторного поля с спинорным полем. [25]
Еще со времени появления математической возможности конструировать величины различных тензорных размерностей из спинорных величин живет идея о построении элементарных частиц из спинорного поля. [26]
Такое резкое отличие, скай е от спина электромагнитного поля ( фотонов) вызывает недоумение; одца есл: и в теореме Нетер все выкладки проводить лишь в обычном пространстве, то и в этом случае мы получим правиль - ное значение спина фермионсхв ( 1 / 2), но тогда оно целиком должно быть истолковано как результат взаимодействия спинорного поля, с метрикой. Напомним также, что матричный вектор (4.5.12) представляет собой известные коэффициенты Фока - Иваненко. [27]
Спинорными полями обычно называют поля, преобразующиеся по спинорным представлениям группы Пуанкаре. Такое поле для частиц с отличной от нуля массой покоя было введено Дираком для описания электронов. Оно описывает также мюоны, нуклоны ( протоны и нейтроны) и некоторые гипероны. [28]
В результате этого мы имеем наложенное на многообразие спинорное поле. Это спинорное поле определяется в зависимости от данной спиновой структуры. Естественно, можно получить и другие наложенные спинорные поля, компоненты которых непрерывно меняются от точки к точке. [29]
Мы не вводим в геометрию никакого спинорного поля. Мы выводим спинорное поле из геометрии. [30]