Ньютоновское поле

Cтраница 1

Ньютоновское поле является потенциальным, так как его ротор, как в этом можно убедиться, равен пулю. [1]

Ньютоновское поле является потенциальным, так как его ротор, как этом можно убедиться, равен нулю. [2]

Ньютоновское поле является потенциальным, так как его ротор, как в этом можно убедиться, равен нулю. [3]

Ньютоновское поле является потенциальным, так как его ротор, как этом можно убедиться, равен нулю. [4]

Действие ньютоновского поля проступает в этом примере в чистом виде, не будучи осложнено более общими начальными условиями. Именно поэтому исследование указанного движения представляет интерес. [5]

Поле возмущающих сил. [6]

Как видим, действие ньютоновского поля сил сказывается в том, что появляется одна ось устойчивости равновесия, а именно ось zt совпадающая с радиусом-вектором, связывающим гравитирующии центр и центр масс рассматриваемого тела. [7]

Конические сечения. [8]

Кроме замкнутых орбит в ньютоновском поле тяготения возможно движение по незамкнутым орбитам, когда тело приближается из бесконечности и, изменив направление движения под действием силы тяготения, снова уходит в бесконечность. Траектория в этом случае представляет собой гиперболу. [9]

Так как реальные линзы не описываются ньютоновскими полями, реальные кардинальные элементы не могут быть использованы для определения свойств первого порядка при любом увеличении. Значения реальных фокусных расстояний, однако, представляют интерес, так как характеризуют оптическую силу коротких магнитных линз. Реальные фокусные расстояния симметричных ненасыщенных коротких линз представлены на рис. 135 [83] как функции безразмерного параметра k2R2 ( R D / 2) для различных значений s / D. Как обычно, оптическая сила увеличивается с ростом возбуждения. При малых возбуждениях фокусное расстояние увеличивается с уменьшением зазора, но при умеренных значениях параметра возбуждения кривые сближаются, а при больших значениях возбуждения различие между фокусными расстояниями для различных значений s / D очень мало. При бесконечном возбуждении фокусное расстояние достигает минимального значения около 0 2 D. Это означает, что f / d изменяется от 1 5 до 0 5 с увеличением отношения зазор - диаметр. Это существенный выигрыш в оптической силе, особенно для больших зазоров, когда форм-фактор наименьший. [10]

Уравнение (29.4.5) описывает движение частицы в ньютоновском поле тяготения, а для этой задачи нам хорошо известно решение. Таким образом, мы получили решение задачи трех тел, в котором каждая частица описывает коническое сечение с одним из фокусов, расположенным в центре масс; при этом центр масс находится в покое. [11]

О множестве стационарных движений спутника-гиростата в цеп-тральном ньютоновском поле сил и их устойчивости, Прикл. [12]

Поступательно-вращательное движение произ-в ольного твердого тела Т в ньютоновском поле с произвольным ( неоднородным) квадратичным потенциалом определяется гамиль-тоновой системой, интегрируемой по Лиувиллю. Динамика центра масс О интегрируется в элементарных функциях; вращение твердого тела вокруг центра масс интегрируется в тэта-функциях Ри мана. [13]

Рассмотрим следующее движение тела около закрепленной точки в ньютоновском поле сил. Если бы не было ньютоновского поля сил, то тело в этом случае, как известно, сохраняло бы постоянное направление оси симметрии в пространстве. [14]

Если мы будем, например, рассматривать движение твердого тела в ньютоновском поле какой-либо гравитирующей точки, то результирующие силы и моменты сил могут зависеть при точном формальном описании этой задачи от бесконечного числа постоянных параметров, отражающих существенные для задачи свойства данного твердого тела как системы гравитирующих точек. [15]

Страницы: 1 2 3