Cтраница 1
Мезонное поле может быть заряженным или нейтральным. [1]
Состояние мезонного поля, характеризующееся отсутствием в поле мезонов, называется мезонным вакуумом. [2]
Для эр-митового мезонного поля, взаимодействующего с одним дираковским полем, инвариантность относительно преобразования (3.74) тривиальна и, следовательно, Р - и С-инвариантности заведомо имеют место. [3]
Этши выражениями определяется скалярное мезонное поле Юкавы. [4]
Этими выражениями определяется скалярное мезонное поле Юкавы. [5]
Ра) представляет собой изовекторное мезонное поле с его 4-векторными компонентами. [6]
В квантовой теории псевдоскалярного мезонного поля с псевдоскалярной связью, так же как и в квантовой электродинамике, расходящимися являются матричные элементы следующих диаграмм Фейнмана: 1) собственно-энергетических частей фермиона и мезона; 2) вершинной части; 3) части рассеяния мезона на мезоне. В первых двух случаях удастся устранить расходимости путем перенормировки мезонного заряда G и масс нуклона и мезона. В результате перенормировки массы мезона в операторе энергии взаимодействия возникает контрчлен вида - 6 12фа ( дг) В третьем случае нельзя устранить расходимость, основываясь на требовании калибровочной инвариантности, как это делалось в квантовой электродинамике. [7]
Взаимодействие, вызванное мезонным полем ядерных сил, осуществляется с помощью виртуальных частиц. [8]
Векторы F и В мезонного поля соответствуют электрической напряженности Е и векторному потенциалу А электромагнитного поля. Величины, соответствующие магнитной напряженности Н и скалярному потенциалу ср, исключены из уравнений мезонного поля ( 1): они выражаются алгебраически через F, В и их пространственные производные. Поэтому уравнения ( 1), хотя они и содержат пространственные производные второго порядка, соответствуют дираковским уравнениям первого порядка. [9]
Рассмотрим наиболее простой вариант - мезонное поле, соответствующее бесспиновым незаряженным мезонам. Для получения уравнения поля обычно используются результаты теории потенциала Ньютонова поля тяготения и электрического поля. [10]
При 1 1 наступает неустойчивость мезонного поля и вещество начинает сжиматься. [11]
Открытие тг0 - мезонов или нейтрального мезонного поля не только подводит более реальный базис под современную теорию ядерных сил, но и оправдывает построение чисто классической теории, классической мезодинамики мезонного поля и ядерных взаимодействий. Для заряженных тг - мезонов, строго говоря, необходима квантовая трактовка, хотя многие основные результаты могут быть получены из теории нейтральных частиц. Подчеркивая основную роль тс-мезонов как частиц ядерного поля, мы не должны еще ввиду незаконченного характера как теории ядерных сил, так и экспериментов в данной области категорически исключать возможности участия иных, возможно, более легких мезонов в ядерном поле, хотя устранение трудностей теории ядерных сил, по всей видимости, не связано с введением иных мезонов. Ввиду целого спина, статистика тс-мезонов должна быть бозевской. [12]
Нуклоны связаны друг с другом мезонным полем; это значит, что взаимодействие нуклонов осуществляется в результате обмена виртуальными мезонами. Однако, в отличие от квантовой теории электронного поля, теория поля нуклонов дает лишь качеств, картину взаимодействий и превращений. Картина превращения здесь усложняется тем, что у нуклона имеется также ядерный заряд. [13]
При этом искусственно ограничены степени свободы мезонного поля - не включены в рассмотрение я - мезоны, что соответствует описанию поля я - - мезонов уравнением Шредингера вместо уравнения КГФ. [14]
Формула (2.7) подсказывает возможность пренебрежения влиянием свободного мезонного поля в лагранжиане. [15]