Cтраница 2
Таким образом, квантованные состояния за-ряж нного мезонного поля приводят к квантам поля - частицам, которые могут иметь два знака заряда и положительную энергию. Собственные значения оператора Гамильтона ( 8 3 10) всегда положительны. Собственные значения оператора электрического заряда поля могут быть как положительными, так и отрицательными в зависимости от числа отрицательно и положительно заряженных частиц. [16]
Рассмотрен вопрос о взаимодействии нуклона с мезонным полем в общем виде, и показано, что наряду с обычно рассматривающимся существует взаимодействие, связанное с импульсом нуклона. Показано, что последнее равноценно наличию у нуклона зависящей от поля массы, что приводит к появлению барьера, дающего отталкивание даже в сильном поле притяжения. Отмечено также появление нелинейностей в гамильтониане. [17]
Точно так же вследствие взаимодействия с мезонным полем нуклон может испускать пи-мезон, а также обратно его поглотить. [18]
Существует другой метод рассмотрения проблемы: введение мезонного поля и квантов этого поля - мезонов, которые переносят ядерное взаимодействие. Такой метод рассмотрения аналогичен квантовой электродинамике, в которой вводится электромагнитное поле с фотонами в качестве его квантов. [19]
Применим уравнение ( 1) к рассмотрению мезонного поля, окружающего тяжелые частицы. [20]
В работе [634] находится приближенное решение уравнений сферически-симметричного скалярного мезонного поля. [21]
Здесь опущена конечная при ( pl 1 энергия мезонного поля. [22]
Однако уравнения Пуассона и Лапласа не годятся для мезонного поля, так как они описывают только статическое поле и не являются релятивистски-инвариантными. [23]
Следовательно, согласно выражению (2.19) в стационарном состоянии мезонного поля существует nh мезонов, каждый из которых обладает импульсом hk, что и требовалось доказать. [24]
Другим весьма интересным g - эффектом является тормозное испускание мезонного поля ( мезонов) быстрыми нуклеонами при столкновении их друг с другом, совершенно подобное тормозному излучению электромагнитных волн ( фотонов), особенно интенсивному при больших энергиях сталкивающихся частиц. [25]
Как было показано в предыдущем параграфе, с помощью скалярного мезонного поля удается объяснить короткодействующий характер ядерных сил. Однако скалярное поле не может объяснить возникновения спиновых ( центральных и нецентральных) сил, играющих основную роль в ядерном взаимодействии. [26]
Поэтому наряду с трудностями, связанными с бесконечным значением энергии мезонного поля, порожденного точечными частицами, и тем самым - с полевой точки зрения - расходимостью собственной массы нуклеонов, трудностями, которые свойственны также классической и квантовой электродинамике, в векторной мезонной теории появляются еще свои добавочные специфические трудности, связанные с дипольным характером взаимодействия нуклеонов с мезонным полем и с эффективной диполь-ностью векторного поля. [27]
Чтобы учесть спиновый характер взаимодействия между нуклонами, необходимо взять не скалярное мезонное поле, а псевдоскалярное. [28]
Гейзенберг рассматривает столкновение двух нуклонов, каждый из которых является источником мезонного поля, подчиняющегося нелинейным уравнениям. При очень большой энергии столкновения число мезонных квантов будет весьма велико и, следовательно, будет оправдано применение классического волнового уравнения. [29]
Применение этих же методов к сильным взаимодействиям таким, как взаимодействие мезонного поля с нуклонами, пока не удается. [30]