Cтраница 3
Различие между скалярным и псевдоскалярным полями появляется при определении энергии взаимодействия мезонного поля с нуклеонами или же легкими частицами, которые все имеют полуцелый спин и описываются спинор-ными функциями. [31]
В разделе 2 обосновывается сделанный нами выбор лагранжиана взаимодействия нуклонов с мезонным полем. [32]
Остается пока окончательно нерешенным и вопрос о характере связи нуклонов с мезонным полем. Имеются основания предполагать, что при небольших энергиях ( екш - несколько сот мега-электрон-вольт) основное значение имеет псевдовекторная связь, а при высоких энергиях - псевдоскалярная. Это, по-видимому, свидетельствует о том, что вблизи сердцевины нуклона плотность мезонов велика, а в периферии мезонной атмосферы нуклона циркулируют мезонные токи, обусловливающие псевдовекторную связь. Эти токи, по-видимому, ответственны и за создание спинового магнитного момента нуклонов. [33]
В нерелятивистском приближении псевдоскалярная теория приводит к появлению в гамильтониане системы нуклон плюс мезонное поле энергии взаимодействия, содержащей множитель a - Vla, где a - спин нуклона. [34]
Янг и Миллс [1] впервые попытались построить теорию сильных взаимодействий на основе векторного мезонного поля, которое является компенсирующим полем, необходимым для обеспечения инвариантности но отношению к поворотам в изоспиио-вом пространстве с зависящей от координат фазой. [35]
Аналогичная тензорная структура возникает в том случае, когда токи билинейны по скалярным мезонным полям. [36]
Здесь виртуальные мезоны вводятся как удобный способ рассмотрения ( описания) взаимодействия нуклонов посредством мезонного поля. Если сообщить нуклону дополнительную энергию ( например, в соударении с другими нуклонами), то вместо виртуального я-мезона нуклоном может быть испущен реальный я-мезон. [37]
Точно так же у протона возникает дополнительный положительный магнитный момент, обязанный магнитному моменту положительно заряженного мезонного поля. [38]
В работе [2] были получены ковариантные уравнения дли задачи одного нуклона, взаимодействующего с псевдоскалярным мезонным полем, и произведена в них перенормировка массы и заряда. Таким образом на конкретном примере будет проиллюстрирован метод исключения бесконечностей, не связанный с теорией возмущений. [39]
Дирака матрицы, тр - матрицы изотопического спина нуклонов, фр ( х) - трехкомнонентное мезонное поле, являющееся пссвдоскаляром в обычном и вектором - в изотопич. Оба эти вида ЬВЗ удовлетворяют совр. Выбор между этими двумя возможными взаимодействиями затруднен тем, что из-за большой величины константы связи невозможно использовать стандартную теорию возмущений для расчетов конкретных эффектов. Поэтому сравнение теории с опытом может быть осуществлено только в отдельных случаях. [40]
Выражение (4.4) дает правильные уравнения движения: уравнение Шредингера для нуклонного поля и уравнение КГФ для мезонного поля, измененное лТЧ - взаимо-действием. [41]
Таким образом, выражение ( 14) представляет поправку к массе нуклона за счет взаимодействия с мезонным полем. [42]
В работе [1] была получена точная система ковариантных уравнений для задачи одного нуклона, взаимодействующего с нейтральным псевдоскалярным мезонным полем. При этом, однако, уравнения были записаны в форме, мало удобной для проведения перенормировки собственной массы и заряда. [43]
Тогда [ л является статической плотностью ядерных зарядов ( нуклеонов: протонов, нейтронов), порождающих мезонное поле. Несмотря на то, что теория мезонных ядерных сил встретилась с рядом трудностей и не может считаться законченной, все же уравнение ( 14 1) выражает основные фундаментальные закономерности ядерных взаимодействий. [44]
Наиболее интересной особенностью симметричной теории является то, что, как можно видеть из формулы (18.12), нейтральное мезонное поле нейтрона равно и противоположно по знаку нейтральному мезонному полю протона. [45]