Положение - первый максимум
Cтраница 2
Следует иметь в виду, что положение первого максимума ВАХ ( eUi) может отличаться от первого потенциала возбуждения из-за влияния контактной разности потенциалов между катодом и сеткой. [16]
Для оценки порядка скорости течения необходимо определить положение первого максимума и соответствующей ему величины свободной энергии и проделать то же для второго минимума. [17]
Неожиданная близость между вероятностями распределения времени лидерства и положения первого максимума не является особенностью игры с бросанием монеты. Аналогичная теорема была доказана Андерсеном для широкого класса случайных величин, и комбинаторные основания его доказательства аналогичны аргументам, которыми мы только что пользовались. [18]
Из сравнения кривых радиального распределения можно сделать вывод, что положение первого максимума кривой изменяется мало ввиду небольшого различия в положениях его у чистого олова и чистого кадмия. [19]
Только в случае существенных изменений в группе больших расстояний это должно сказаться на изменении положения первого максимума. Такие сильные изменения в группе больших расстояний происходят в случае поворота всего глюкозного кольца на 90 по отношению к соседним. Положения второго и третьего максимумов на кривой интенсивности при этерификации не изменяются, очевидно, потому, что во всех указанных в табл. 1 эфирах межатомные расстояния в добавленных эфирных группах между соседними атомами примерно те же самые, что и в целлюлозе, это: С-С, С-О, С 0; набор углов между связями тоже очень мал, вследствие чего и изменения в группе расстояний через один тоже малы. [20]
 |
Распределение электронной плотности бензола. а - жидкого. б - парообразного. Показана модель. [21] |
Анализ кривых распределения электронной плотности жидкого С8Нв ( рис. 8.4 а) показывает, что положение первого максимума при 1 4 А отвечает длине связи С-С в бензольном кольце. А попадают в область второго максимума. [22]
Первая область кавитации, считая от верхней границы столба жидкости, располагается на расстоянии Я / 4 от границы и соответствует положению первого максимума давления стоячей волны, образующейся при отражении от среды с рс много меньшим, чем рс среды, заполняющей трубу. [23]
Именно в связи с этим анализ кривых распределения для жидких металлов приводит к выводу о том, что в подавляющем числе случаев, несмотря на изменение z при плавлении, положение первых максимумов чрезвычайно мало отличается от межатомных расстояний в решетках твердых металлов. [24]
Измерены [80] спектры поглощения катионов азулена и семнадцати его метил -, диметил - и других алкилзамещенных. Положение первого максимума колеблется в пределах 350 - 370 m i, а в спектре исходных углеводородов он находится в области 560 - 610 той. Сходство спектров катионов свидетельствует об их одинаковом строении. Наблюденный сдвиг полосы близок к вычисленному по методу молекулярных орбит. [25]
 |
Радиальная функция распределения жидкой воды. [26] |
Площадь между любыми двумя значениями г равна числу молекул воды, окружающих центральную. Положение первого максимума по мере повышения температуры сдвигается от 0 282 до 0 294 нм. Максимумы, отвечающие приближенно 0 45 и 0 70 нм, с ростом температуры становятся менее заметными, а небольшой максимум вблизи 0 35 нм исчезает при температуре выше 50 С. [27]
На рис. 9.10, б сопоставлены зависимости положения первого и второго максимумов амплитуды от глубины закаленного слоя, для / 2 5 и 5 0 МГц при zn - 20 мм. Положения первого максимума для обеих частот мало отличаются друг от друга, например для конкретного значения г 5 мм х1КМ1 изменяется на 14 мм, а положение второго максимума сильнее зависит от частоты: Хтахъ изменяется на 38 мм. Нов этом случае, по сравнению с описанным выше вариантом, верхний предел по 2Ь т, е, значение zb начиная с которого амплитудная характеристика имеет только один максимум, снижается и становится равным приблизительно 2Г1 - 6 мм. [28]
Вклад атомов фосфора в рассеяние нейтронов соизмерим с вкладом атомов кобальта. Поэтому положение первого максимума функции G () на рис. 12.5, а определяет расстояние между атомами Со - Р, и это расстояние оказывается существенно меньшим, чем расстояние между атомами Со-Со на рис. 12.5 6 полученное по картине рассеяния рентгеновских лучей. [30]
Страницы: 1 2 3