Положение - первый максимум
Cтраница 3
Параллельные исследования структуры углей двумя различными рентгеновскими методами подтверждают и дополняют друг друга. Постоянное значение межслоевого расстояния doou, полученное из положения линии ( 002), совпадает с положением первого максимума на кривой функции распределения частиц. Увеличение интенсивности первого максимума на кривой функции распределения частиц с обгаром указывает на возрастание доли углеродных слоев, упакованных в блоки. Тот же результат был получен из определения изменений доли ароматической структуры методом атомного распределения. Наиболее интенсивное удаление неупорядоченного углерода, одиночных слоев и более мелких пакетов углеродных слоев в процессе окисления приводит к тому, что в структуре угля увеличивается доля углеродных слоев, упакованных в блоки. У коксов ископаемых углей этот эффект выражается в некотором увеличении средних размеров Lc, что явно подтверждает последнее положение. У сахарного кокса наблюдается уменьшение средних размеров Lc ( см. рис. 6), что указывает на уменьшение среднего числа углеродных слоев в каждом пакете. А на кривой функции распределения частиц при этом несколько увеличивается. Такое кажущееся противоречие результатов двух методов можно объяснить тем, что несмотря на явное уменьшение числа слоев в углеродных пакетах, тем не менее доля углеродных слоев, упакованных в блоки, увеличивается за счет преимущественного удаления неупорядоченного углерода. Увеличение первого максимума на кривой распределения частиц у карбонизованной сахарозы гораздо менее интенсивно, чем у углей тощего и слабоспекающегося. Отсюда следует, что возрастание доли слоев, упакованных в блоки, у сахарного кокса меньше, чем у ископаемых углей. [31]
Полосы поглощения связаны с возбужденными состояниями, включая ионные структуры, которые не учитываются при вычислении по этому методу; поэтому расчет и не дает с необходимой точностью положение первого максимума поглощения. Можно полагать, что начало поглощения должно обнаружиться при длине волны большей, чем вычисленная. Доудел, Пульман и другие внесли изменения в метод валентных связей ( метод молекулярных диаграмм), позволившие при расчете учесть возбуждение структуры. [32]
 |
Значения N и г, для серы. [33] |
Сделан вывод о наличии восьмичленных колец в пластической S. У жидкой S положение первого максимума на КРР г 2 08 А, площадь под ним дает - 1 7 соседей для всех температур; на этом основании полагают, что жидкая S не является плотно упакованной жидкостью, как Na или Hg, которые имеют приблизительно восемь ближайших соседей. Число соседей 1 7 заставляет предположить, что часть атомов ( в среднем около 30 %) имеет одного соседа, следовательно, кольца S8 при плавлении разрываются и образуют цепи, в которых шесть атомов имеют по два соседа, а два - по одному. Такое положение устанавливается около 160 С. [34]
Анализ кривых на рис. 1.37, б показывает, что амплитудные характеристики имеют несколько максимумов ( как минимум два), первый из которых наибольший по амплитуде. Для каждого валка характерна своя амплитудная зависимость ( значение амплитуд и положение максимумов), что связано с различием параметров закаленных слоев этих валков. При изменении частоты излучаемого сигнала положение первого максимума сохраняется, хотя амплитуда его изменяется. Последующие же максимумы свое положение меняют. [35]
Важной особенностью РФР воды, которую должна объяснять любая теория, является высокий ( сравнительно со льдом) уровень интенсивности спектра между первым и вторым максимумами, что указывает на большое число возможных О-О - расстояний между соседними молекулами в области 2 7 - 4 5 А. Предложенная Полингом [50] клатратная структура воды с О-О - расстояниями, растянутыми до 2 88 А, т.е. до положения первого максимума, также не смогла объяснить высокий уровень интенсивности между основными максимумами. [36]
При повышении температуры от 150 до 1750 С значения Ri и AS4 изменяются несущественно. Подобное изменение указанных параметров с температурой может о перестройке ближнего порядка атомов в расплавленном Сопоставление экспериментальных и теоретических кривых для различных моделей показало, что они согласуются при 1550 С с расчетной для кубической объемно-центрированной решетки, а кривые при 1680 и 1750 С описываются гранецентрированной кубической структурой. Параметры ближнего порядка жидкого никеля уже при температуре плавления заметно отличаются от соответствующих величин в крис ле. Положение первого максимума кривых a ( S) не соответствует более интенсивным дифракционным линиям твердого никеля. Дальнейшее повышение температуры расплава приводит к плавному уширению первого максимума a ( S) и смещению положения его в сторону меньших S. Сравнение экспериментальных кривых интенсивности с рассчитанными в предположении кубической объемно-центрированной структуры никеля показывает их хорошее соответствие. [37]
Действительно, Исард [30] показал, что энергия активации электропроводности стекол аналогичных составов уменьшается при увеличении отношения Al / Na, достигает минимума при Al / Na 1 и вновь возрастает при дальнейшем его увеличении. Для стекол, в которых отношение Al / Na остается постоянным, но содержание кремнезема увеличивается, энергия активации монотонно возрастает. Таким образом, изменение температуры положения первого максимума на кривой внутреннего трения находится в полном соответствии с изменением энергии активации электропроводности при изменении отношения Al / Na в стеклах. [38]
Как видно из формулы, интенсивность и положение соответствующего максимума на кривой интенсивности рассеяния определяются двумя факторами: атомными номерами рассеивающих атомов и тригонометрической функцией от межатомных расстояний. Таким образом, в случае больших расстояний эта функция меньше сказывается па общей интенсивности рассеяния и величина и положение максимума интенсивности для группы больших расстояний довольно мало чувствительны к изменениям в больших расстояниях. Благодаря этому факту становится понятным, почему, несмотря на то, что изменения молекулярной структуры, происходящие при этерификации целлюлозы, должны сказаться в первую очередь на изменении положения первого максимума ( d, соответствующего группе больших расстояний, мы все же и на теоретической и на экспериментальной кривых рассеяния триацетил-целлюлозы не получили заметного смещения первого максимума. [39]
Было найдено, что омические потери в линии передачи ограничивают полезную длину системы величиной около ( xs Р) - Ч где as и Яр - коэффициенты ослабления волн сигнала и накачки. Дальнейшее увеличение длины приводит к уменьшению усиления. Кроме того, уменьшение амплитуды волны накачки вдоль линии из-за передачи энергии приводит к насыщению сигнала. Максимальное усиление достигается в том случае, когда - вся мощность накачки преобразуется в волну сигнала и холостую волну, причем деление энергии между ними определяется соотношениями Мэнли - Роу. В сущности, происходит периодическая пространственная передача энергии между волной накачки и другими волнами. Когда сигнал возрастает, то положение первого максимума сдвигается по направлению ко входу. [40]
Страницы: 1 2 3