Cтраница 1
Начальное положение частиц выбрано наиболее тяжелым с точки зрения условий сепарации. [1]
Независимо от их начального положения частицы стремятся сконцентрироваться в кольцевой области, расположенной примерно посредине между осью и стенкой трубы. Эти наблюдения были подтверждены независимым экспериментальным исследованием Оливера [73] с единичными сферами. Наличие сил, способствующих движенщо сфер в направлении от оси, находится в явном противоречии с теоретическими исследованиями, указывающими на противоположный эффект. Они предположили, что эта неоднородность может быть привлечена для объяснения результатов Сегре и Зиль-берберга. [2]
Расчеты, проведенные для различных начальных положений частицы с г 1 мкм ( rp ( t0) ( 6, 7, 8) 10 2 м), показали, что траектории частиц по истечении некоторого времени практически сливаются и частицы движутся перед КР в виде компактной группы, что указывает на образование упомянутого р-слоя. Частицы с г 5 мкм жгутуются, образуя компактную группу на большем расстоянии от заряда. Дальнейший рост величины г ( до 10 мкм) приводит к тому, что на рассматриваемых расстояниях от центра взрыва частицы не жгутуются в зоне пробки. Эта же картина сохраняется и для частиц с г 25 и 50 мкм. Траектории довольно быстро пересекаются, а в дальнейшем расходятся, т.е. частицы движутся индивидуально, при этом задние отстают от передних. [3]
Успех этой процедуры определяется начальными положениями частиц и распределением скоростей. Общепринято задавать начальные положения частиц системы в узлах решетки, а их скорости - соответствующими распределению Больцмана. Иногда вместо нормировки скоростей все они зануляются. В любом случае необходимо проверять распределение скоростей при достижении системой равновесной фазы, чтобы быть уверенным, что оно имеет вид равновесного распределения. [4]
Пусть начало координат совпадает с начальным положением частицы т, а стержень лежит на положительно части оси Ох. [5]
Часто в качестве переменных Лагранжа выбирают координаты начального положения частицы. [6]
Совместим начало прямоугольной декартовой системы координат с начальным положением частицы и плоскость хОу - с начальной скоростью, а ось х - с вектором В. [7]
Совершенно очевидно, что длительность временного интервала зависит от начального положения частицы и начальной скорости, а также от величин электрических зарядов взаимодействующих частиц и должна подбираться для конкретных параметров моделируемой системы. [8]
Мы видим, что этот промежуток времени не зависит от начального положения частицы. Это свойство движения называется таутохрон-ностью. [9]
Таким образом, частица перемещается в плоскости, которая определяется осью Ох и начальным положением частицы. [10]
А, В на, - постоянные, не зависящие от t и определяемые начальным положением частицы. Нетрудно кинематически представить себе траекторию частицы. [11]
А, В и а - постоянные, не зависящие от t и определяемые начальным положением частицы. Кинематически легко представить себе траекторию частицы. Это обстоятельство дает нам первое указание относительно того факта, что кинематическая форма изучаемого нами движения приближается к реальным атмосферным явлениям. [12]
Смысл данного способа описания движения сплошной среды заключается в том, что он дает возможность установить начальное положение частицы, находящейся в момент времени t в заданной точке пространства. [13]
Лекторы перемещений точек, как указывалось, являются функциями начальных положений точек среды и зависят от времени, которое отсчитывается от момента начального положения частицы. Поскольку рассматриваются два положения частицы, соответствующие двум определенным моментам, то время в векторах перемещений s0 и s будет одинаково. [14]
Первая из формул (3.24) совпадает с определением субстацио-нальной производной, которое было получено в § 1 для случая, когда лагранжевыми переменными являются координаты начального положения частицы. Это можно было предвидеть заранее, если учесть, что функция s также характеризует начальное по-ложепие частицы. [15]