Начальное положение - частица
Cтраница 2
Начальное положение частицы принять за начало координат; начальная скорость частицы равна нулю. [16]
Задавая начальное положение малой частицы ( г, 6, ср) и интегрируя затем уравнения (4.5), можно проследить траекторию движения частицы до тех пор, пока она либо попадет на большую каплю ( препятствие), либо пройдет мимо нее. Меняя начальное положение частицы, выделим в набегающем потоке ту минимальную трубку тока, которая содержит только попадающие на препятствие частицы. Отношение площади нормального сечения этой трубки тока к площади сечения большой сферы nb2 называется относительным сечением захвата малых частиц большой, и его определение составляет главную задачу. Для простоты рассмотрим сначала случай, когда движение происходит в мери-диальной плоскости, а затем, упрощенно, - общий пространственный случай. [17]
Успех этой процедуры определяется начальными положениями частиц и распределением скоростей. Общепринято задавать начальные положения частиц системы в узлах решетки, а их скорости - соответствующими распределению Больцмана. Иногда вместо нормировки скоростей все они зануляются. В любом случае необходимо проверять распределение скоростей при достижении системой равновесной фазы, чтобы быть уверенным, что оно имеет вид равновесного распределения. [18]
Траектории на рис. 5.11 рассчитаны для случая, когда влага попадает на лопатку нормально к поверхности в корневом сечении. При изменении начального положения частиц по высоте лопатки форма траекторий практически не изменяется. [19]
Но результат одновременного измерения координаты тоже содержит некоторую неопределенность. Предположим, что начальное положение частицы точно известно, т.е. что мы имеем самый благоприятный случай. Неопределенность положения после измерения обусловлена тем, что остается неизвестным, в какой именно момент из промежутка времени 1 / с, в течение которого волновой пакет проходит мимо электрона, происходит рассеяние. [20]
Постройте имитационную модель для эксперимента с молекулярным пучком, считая соударения атомов абсолютно упругими. Как меняется угол рассеивания с изменением начального положения частицы. [21]
Следовательно, ai а const, и любое первоначальное ограничение на параметры а будет выполнено во все время движения. Из этого следует, что для заданного начального положения частицы, чтобы следить за эллипсоидом скоростей, сгустком с базой У. [22]
 |
Теоретическая кривая изменения расхода грунта из ковша экскаватора. [23] |
На рис. 232 ковш экскаватора пересекает изохрону, асимптотически приближающуюся к оси ар и касающуюся ее в начале координатной системы ар - о. Участки, ограниченные контуром ковша, определяют начальное положение частиц, одновременно покидающих ковш. Положение, когда изохрона лишь касается тыльной части контура ковша, определяет момент конца разгрузки. Очевидно, что длина любой изохроны в пределах, ограниченных контуром ковша, определяет в масштабе мгновенный расход грунта. [24]
 |
Теоретическая кривая изменения расхода грунта из ковша экскаватора. [25] |
Расход грунта определяется совокупностью частиц, одновременно покидающих ковш в рассматриваемый момент времени t или при повороте его на угол со / ар. Поэтому для определения расхода грунта необходимо определение начального положения частиц, одновременно покидающих пределы ковша. [26]
 |
Расчетная схема к определению [ IMAGE ] Диаграмма движения пыбро-траекторий выброшенного из ковшей грунта темного из ковшей угля по наклонному. [27] |
Начальная скорость VQ может быть определена как векторная сумма относительной v и переносной v i скоростей движения частицы. Величина yg согласно ее значению, приведенному выше, при прочих равных условиях зависит от начального положения частицы в ковше. [28]
Необходимо отметить, что количества а, Ь, с не должны обязательно обозначать начальные координаты частицы; они могут обозначать какие-нибудь три количества, которые служат для определения частицы и меняются непрерывно от частицы к частице. Если мы обобщим таким образом смысл а, Ь, с, to форма уравнений движения в § 13 не изменится; чтобы найти форму, которую принимает уравнение неразрывности, обозначим через Х0, у0, Z0 координаты начального положения частицы, которой соответствуют а, Ь, С. [29]
Решение системы дифференциальных уравнений второго порядка аналитически получается двойным интегрированием по времени от нуля до t, давая сначала скорости частиц, а затем и их координаты. При этом требуется знание не только начальных координат частиц, но и их начальных скоростей. Начальные положения частиц задают вклад потенциальной энергии в полную энергию системы, а скорости определяют вклад кинетической энергии. С заданными начальными условиями система движется по траектории с постоянной энергией в фазовом пространстве. [30]
Страницы: 1 2 3