Cтраница 1
Калибровочные поля и струны. [1]
Калибровочные поля на решетке впервые были введены К. [2]
Калибровочные поля и струны. [3]
Калибровочные поля ( в том числе неабслевы Янга - Миллеа поля ] связаны с инвариантностью относительно нек-рой группы G локальных калибровочных преобразований. Простейшим примером калибровочного поля служит эл. В общем случае ненарушенной симметрии ноля Янга - Миллеа имеют, как и фотон, нулевую массу покоя. [4]
Калибровочные поля и струны. [5]
Калибровочные поля компактифицированной теории преобразуются в представлении 78 группы Е ( мы не касаемся второй - Ее в скрытом секторе - наблюдаемая материя традиционно связывается с первым фактором Е в. Следовательно, вильсоновскле петли [ С ] также являются элементами присоединенного представления 78 группы Ее. В силу (3.2) неинвариантные относительно U [ С ] калибровочные симметрии запрещены в том же смысле, в каком нецелые значения электрического заряда запрещены в обратном эффекте Бома - Ааронова. [6]
Теория калибровочных полей в настоящее время является общепризнанной теоретической основой физики элементарных частиц. [7]
Мы используем здесь векторные калибровочные поля ради определенности, хотя все рассмотрение может быть обобщено и на другие случаи, например на случай гравитационного поля. [8]
Традиционно теория калибровочных полей включается в курсы квантовой теории поля. Однако многие понятия и результаты калибровочных теорий появляются уже на уровне классической теории поля, что делает возможным и полезным их изучение параллельно с изучением квантовой механики. Соответственно, чтение первых десяти глав этой книги не требует знания квантовой механики, в главах 11 - 13 используются представления и методы, излагаемые обычно в начале курса квантовой механики, и лишь для чтения последующих глав необходимо знание квантовой механики в полном объеме, включая уравнение Дирака. Сколько-нибудь подробное знакомство с квантовой теорией поля для чтения основного текста не обязательно. В то же время, с самого начала предполагается, что читателю известны классическая механика, специальная теория относительности и классическая электродинамика. [9]
Выключим на мгновение калибровочные поля, тогда G будет группой глобальной симметрии. Вакуумное значение утас нарушает G до некоторой подгруппы Н, генераторы алгебры G можно при этом разделить на ненарушенные генераторы t ( которые являются генераторами алгебры Н) и нарушенные генераторы t a, как изложено в разделе 5.4. Если бы группа G действительно была группой глобальной симметрии, то в модели имелись бы намбу-голдстоуновские безмассовые поля, количество которых равнялось бы количеству нарушенных генераторов. [10]
В последнее время калибровочные поля внезапно привлекли всеобщее внимание. [11]
Взаимодействия переносятся квантами калибровочных полей, которые имеют спин 1 ( глюоны, фотоны, промежуточные бозоны) или 2 ( гравитоны) и, стало быть, подчиняются статистике Бозе-Эйнштейна. [12]
С учетом фона калибровочных полей открытой струны в ( см. подразд. [13]
Кварки, лептоны и калибровочные поля. [14]
Представим себе, что калибровочные поля выключены, и найдем нарушенные и ненарушенные генераторы. [15]