Cтраница 3
Этот член описывает как свободное движение скалярных полей, так и их взаимодействие с калибровочными полями А и Вц. При возникновении у поля ф вакуумного среднего, равного л / К 2 ( см. седьмое слагаемое лагранжиана), шестое слагаемое даст массы промежуточным бозонам аналогично тому, как это было описано в предыдущей главе. [31]
Для большей общности здесь рассмотрен случай массивных скалярных полей. [32]
Конформное отображение широко применяется при изучении различных векторных и скалярных полей. [33]
Далее, изложенная процедура прямо обещается на скалярные поля в антифундаменталъном и присоединенном представлениях. [34]
Подобрать скалярный потенциал и значение гиперзаряда триплета скалярных полей так, чтобы SU ( 2) х U ( l) по-прежнему нарушалась до 7 ( 1) ет - Мэй массы W - и - бозонов. [35]
В этом разделе мы обсудим механизм локализации скалярных полей на солитонной бране, несколько отличающийся от изложенного в разделе 5.1. Он также связан с явлением Голдстоуна и приводит к безмассовым с четырехмерной точки зрения намбу-голдстоуновским полям. Однако, в отличие от раздела 5.1 эти нулевые моды возникают не из-за нарушения трансляционной инвариантности вдоль дополнительных измерений, а из-за нарушения глобальной внутренней симметрии вблизи браны. [36]
Строится производящий функционал Z [ J ] для скалярных полей, который затем преобразуется к виду, включающему пропа-гатор Фейнмана ДР, который также записан в евклидовом пространстве. [37]
WV, WV и Образно говоря, они поглотили скалярные поля и при этом стали тяжелыми. Это означает, что теория Вейнберга - Салама является частью какой-то более общей ( см. гл. [38]
Калибровочно-инвариантное регуляризованное действие включает также члены, описывающие взаимодействие спинорных и скалярных полей. [39]
В подземной гидромеханике параметры системы, подлежащие определению, представляют скалярные поля. [40]
Найти калибровочную группу С редуцированной теории и, вычислив потенциал скалярных полей, построить действие редуцированной теории. [41]
Величины 771 и ттг0 представляют собой характерные обратные времена вырождения скалярных полей вследствие дрейфа частиц в собственном электрическом поле. [42]
Аналогично определяется производная по направлению и градиент для n - мерных скалярных полей. [43]
Очевидно, что, опираясь на калибровочную инвариантность, нельзя вводить скалярные поля. Любое компенсирующее поле должно быть с необходимостью векторным. Следовательно, если компенсирующее поле является первичным переносчиком взаимодействия между фермнонами, то пионное поле, которое в течение длительного времени считали тем клеем, который удерживает нуклоны вместе, следует разжаловать из разряда тех полей, кванты которых рассматриваются как элементарные частицы. Для любой калпбровочио-иивариантной теории сильных взаимодействий в принципе требуются векторные мезоны в качестве переносчиков взаимодействия, и в такой теории пионы следует считать составными частицами, например их можно рассматривать как связанные состояния нуклонов и антинуклонов, как впервые предложили Ферми и Янг. [44]
Простейшая абелева модель Хиггса при d 3, и 2 включает скалярные поля ф ( л х, ) ( фь 9i) i взаимодействующие посредством [ 7 ( 1) - калибровочного поля, А ах, у. [45]