Упругие поля

Cтраница 4

Зависимость критического напряжения 0 / Дю, необходимого для отщепления дислокаций и вывода их на поверхность, от глубины залегания диполя ( а 100 Re, а 0. [46]

Важную роль в инициации полос переориентации играют не только свободные поверхности кристалла, но и внутренние границы раздела. Даже при однородном нагружении вблизи границ зерен, поверхностей раздела фаз возникают неоднородности упругих полей, что способствует зарождению дисклинаций и ротационной деформации. [47]

Уравнения легко получить из (2.70), убрав временные члены. Поля упругих деформаций от трансляционных дефектов на основе этого уравнения можно описать, но упругие поля от ротационных дефектов, как делается в работе [15], описать нельзя. [48]

Получение границ зерен путем мысленных разрезов. а - б - получение равновесной границы ( берега разреза склеиваются без деформации. в -. ги а - е - получение неравновесных границ ( при стыковке кристаллов необходима их деформация - изгиб и растяжение-сжатие соответственно. д, ж - схемы комплексов ЗГД, создающих такой же характер упругих искажений, как на г, е. [49]

Введенное представление о неравновесной структуре границ относится к континуальной среде. Однако полагая, что границы зерен имеют кристаллографически упорядоченное строение, в качестве источников упругих полей необходимо рассматривать дискретные нарушения этого строения - ЗГД и их комплексы. В представленных на этих рисунках случаях освобождение границы от упругих полей ( возврат) может произойти путем удаления из нее ЗГД. [50]

Дислокационное строение ( а и дисклинационный механизм движения ( б мезоскопических полос переориентации. [51]

На рис. 4.7 показано, что разориентация ср на границах мезополосы вызвана стенками равномерно расположенных краевых дислокаций с величиной вектора Бюргерса b и расстоянием между дислокациями h, причем ср ЫН. Подобный подход существенно упрощает математическое описание модели, заменяя дислокационные стенки эквивалентными дисклинацион-ными источниками упругих полей. Однако главное в модели то, что она правильно отражает физический механизм развития полос переориентации, связанный с перемещением линий, которые ограничивают незавершенный пластический поворот. В итоге переориентация участка кристалла изменяется скачком ( дискретно) после прохождения полосы, аналогично дискретному изменению сдвига в плоскости скольжения после прохождения дислокации. [52]

Получение границ зерен путем мысленных разрезов. а - б - получение равновесной границы ( берега разреза склеиваются без деформации. в - г и о - е - получение неравновесных границ ( при стыковке кристаллов необходима их деформация - изгиб и растяжение-сжатие соответственно. д, ж - схемы комплексов ЗГД, создающих такой же характер упругих искажений, как на г, е. [53]

Ультразвуком называют упругие колебания с частотой выше 20000 гц. Теоретически область ультразвуковых колебаний должна простирайся до частот 1013 - Ю1 щ, выше которых распространение упругих поля невозможно, так как длина волны становится соизмеримой с межмолекуллриымн расстояниями в твердых телах и жидкостях или с длиной свободного пробега молекул в [ а зах. В настоящее времп наиболее высокие ультразвуковые колебания удалось наблюдать при частоте 10е гц. Ультразвуковые колебания создают поля oipOM - нои интенсивности н очень большие звуковые давления Гак, интенсивности поля 10 вт см. в воде соответствует звуковое давление порядка 6.5 ат. [55]

Зачастую при рассмотрении таких переходов линия равновесия формально рассматривается как линия равенств химических потенциалов ( ц ( р, Т)) обеих фаз. В данном случае образование зародыша конечных размеров, а следовательно, необходимость учета межфазной энергии и возникающих упругих полей в системе существенно меняют условия равновесия в системе, так что каждому метастабильному состоянию отвечает равновесие с зародышем новой фазы определенных размеров. С учетом возникающей из-за гистерезиса необратимости процессов ( понятие линии равновесия в известной мере теряет смысл) и невозможности трактовки термодинамического описания как предельного случая кинетического подхода при бесконечно малом отклонении системы от равновесия, становится понятна ограниченность расчетов по термодинамическим функциям без учета деформации и зародышеобразова-ния. Я - Любова и др. [27] представления о фазовом переходе как стохастическом процессе ( характеризуемом параметром перехода ср), в ходе которого система эволюционирует через цепь метастабильных состояний. Для этого рассмотрим переход графит - алмаз с учетом упругих полей деформаций без конкретизации механизма такого превращения, поскольку имеющихся в настоящее время экспериментальных данных для этого недостаточно. [56]

Зачастую при рассмотрении таких переходов линия равновесия формально рассматривается как линия равенств химических потенциалов ( [ i ( p, Т)) обеих фаз. В данном случае образование зародыша конечных размеров, а следовательно, необходимость учета межфазной энергии и возникающих упругих полей в системе существенно меняют условия равновесия в системе, так что каждому метастабильному состоянию отвечает равновесие с зародышем новой фазы определенных размеров. С учетом возникающей из-за гистерезиса необратимости процессов ( понятие линии равновесия в известной мере теряет смысл) и невозможности трактовки термодинамического описания как предельного случая кинетического подхода при бесконечно малом отклонении системы от равновесия, становится понятна ограниченность расчетов по термодинамическим функциям без учета деформации и зародышеобразова-ния. Эти трудности будут подробнее обсуждены в рамках развитого в работах А. Л. Ройтбурда, Б. Я. Любова и др. [27] представления о фазовом переходе как стохастическом процессе ( характеризуемом параметром перехода ср), в ходе которого система эволюционирует через цепь метастабильных состояний. Для этого рассмотрим переход графит - алмаз с учетом упругих полей деформаций без конкретизации механизма такого превращения, поскольку имеющихся в настоящее время экспериментальных данных для этого недостаточно. [57]

Страницы: 1 2 3 4