Cтраница 2
По аналогичной причине вклад поляризации мгоонного вакуума в сдвиг уровней обычного атома водорода будет, напротив, пренебрежимо малым. [16]
Тем самым решение задачи о поляризации вакуума в черных дырах сводится к получению решения уравнения (10.1.7) в заданной метрике, описывающей пространство-время черной дыры. При этом произволу в выборе состояния, по которому производится усреднение в (10.1.5), отвечает произвол в выборе граничных условий, однозначно фиксирующих ту или иную функцию Грина. [17]
Поясним для читателя неспециалиста, что поляризация вакуума - фундаментальное явление микромира, характерный масштаб которого в сто раз меньше размера атома. С вакуумной техникой это явление не имеет ничего обшего. [18]
Согласно ( 16), вследствие поляризации вакуума в кваэи-однородных эл. [19]
Там было показано, что диаграмме поляризации вакуума рис. 24.1 6 соответствует квадратично расходящийся интеграл Пйл, ( см. формулы (24.7), (24.8)), представляющий низшее приближение к поляризационному оператору. [20]
Последняя включала в себя только эффект поляризации вакуума ( диаграмма ( 121 2 а)) для кулонова поля как такового. [21]
Последняя включала в себя только эффект поляризации вакуума ( диаграмма ( 121.2 а)) для кулонова поля как такового. [22]
Порожденные гравитационным полем частицы и создаваемая им поляризация вакуума, в свою очередь, являются источниками гравитационного поля. В связи с этим особую важность приобретает проблема получения конечных средних значений тензора энергии-импульса квантованного поля. [23]
Как было сказано в § 5.1, поляризация вакуума определяется вещественной частью эффективного лагранжиана, в то время как его мнимая часть описывает рождение частиц. При этом вакуумные средние таких операторов, как тензор энергии-импульса и ток, вообще говоря, отличны от нуля. [24]
В этой главе изучается рождение частиц и поляризация вакуума гравитационным полем, которое описывается метрикой однородного изотропного пространства. Высокая симметрия позволяет в этом случае провести полное и последовательное количественное изучение квантовых эффектов. [25]
Причина подобного сингулярного поведения величин, характеризующих поляризацию вакуума в этом состоянии, состоит в том, что само состояние отвечает, как это отмечалось выше, физически нереализуемой ситуации. [26]
Раздел 1.4 посвящен вопросам, связанным с поляризацией вакуума в сильных неоднородных полях. Решается задача о распределении вакуумного заряда вблизи ядра произвольно малого радиуса. [27]
Строго говоря, соображения, связанные с поляризацией вакуума, относятся к заряженным частицам. Термодинамические свойства плазмы зависят одинаково от заряженных и от нейтральных частиц. Однако в случае адронов нельзя себе представить, чтобы число типов нейтральных частиц было бесконечно при конечном числе заряженных. Соображения, связанные с поляризацией вакуума, представляются веским доводом против теории Хагедор-на; см. также упомянутую ранее работу Киржница и Файнберга ( 1973) с возражениями против теории Хагедорна. [28]
Модификация уравнений Эйнштейна - Максвелла из-за квантового эффекта поляризации вакуума может привести к изменению условия (13.4.1) обращения в нуль температуры черной дыры. [29]
Когда спектральная функция ст ( а2) тензора поляризации вакуума Т цу не исчезает при а2 - оо, то дисперсионное представление для 7 i v в упражнении 3.2 не сходится. [30]