Порядок - член
Cтраница 1
Порядок членов в пертурбационной теории Рэлея - Шредингера основывается на а) экспериментальном определении величины энергии, которую вносят различные члены в полное собственное значение энергии Е, б) степени, до которой возможно нахождение точных, решений в задаче нулевого порядка, и в) простоте физической интерпретации, ассоциируемой с различными членами. [1]
Порядок членов, а также порядок множителей в каждом члене можно менять произвольно; точно так же можно вводить или опускать члены с нулевыми коэффициентами, а в каждом отдельном члене - степени с нулевыми показателями. [2]
 |
Схема уровней в жтаэдрическол.| Диаграмма уровней энер - учитывать, кроме ос-гий для конфигурации d ( ион НОВНОГО также воз. [3] |
Порядок членов может несколько варьировать у разных ионов, что связано с особенностями строения их электронной оболочки, но в основном он сохраняется для очень больших групп ионов. [4]
Порядок члена dv / дт / ( т уст / /) может быть больше или меньше единицы в зависимости от быстроты изменения скорости с течением времени. [5]
Оценим порядок членов в правых частях этих уравнений при г - оо. [6]
Такой порядок членов выглядит уже лучше. [7]
Оценивая порядок членов так же, как и для первого уравнения, убеждаемся, что оба инерционных члена второго уравнения ( 8 - 56) имеют порядок U28 / l2, а первым вязкостным членом можно пренебречь по сравнению со вторым. [8]
Оценим теперь порядок членов в уравнении для импульса. [9]
Если изменить порядок членов этого ряда, то новое разложение функции f ( x) будет уже разложением не по рп ( х), а по новой системе ipn ( x), где уп ( х) обозначает некоторую функцию fk, ( х), которая после перестановки членов стоит на n - м месте. Однако общие ортогональные системы не имеют естественного порядка, а потому нет никаких оснований для того, чтобы разложение функции f ( x) по системе фп ( х) в заданном порядке предпочитать ее же разложению по этой системе в другом порядке. Следовательно, можно с полным правом спросить: при каких условиях ортогональный ряд почти всюду сходится при любом порядке его членов. Здесь выражение почти всюду мы понимаем, конечно, так, что нуль-множества точек расходимости могут изменяться с каждой перестановкой; иначе сходимость почти всюду при любой перестановке членов сводилась бы к абсолютной сходимости почти всюду. [10]
Мизеса: порядок членов в последовательности не обязан совпадать с их порядком в исходной последовательности. Главное отличие от Мизеса состоит в строго финитном характере всей концепции и во введении количественной оценки устойчивости частот. [11]
Для установления порядка членов внутри одного уравнения пункт ( б) не используется, так как члены, отличающиеся лишь числовым коэффициентом, объединяются в один. Однако пункт ( б) нужен для установления порядка следования уравнений друг за другом. [12]
Для установления порядка членов внутри одного уравнения пункт ( б) нг используется, так как члены, отличающиеся лишь числовым коэффициентом, объединяются в один. Однако пункт ( б) нужен для установления порядка следования уравнений друг за другом. [13]
Очевидно, что порядок членов, входящих в левую часть уравнения (7.4.9) и характеризующих изменение концентраций компонентов вследствие конвекции и изменения времени, равен рижса0 / 1, где са0 - характерное значение концентрации а-компонента. [14]
Заметим, что порядок вязкостных членов зависит от вязкости и составляет vt / / 82, а порядок инерционных членов есть ( У2 / /, На основании указанной предпосылки v ( / / 62 - U2 / l или v / 63 - CUll, где С - постоянная. [15]
Страницы: 1 2 3 4