Cтраница 1
GKO-метод построения представлений ( суп ер) конформных алгебр в подразд. [1]
При построении представлений для компонентов вектора перемещений в цилиндре 0 ri а, jzjl с исходим из уравнений (1.22) гл. Геометрия объекта и естественное предположение о характере волнового движения вдоль оси Oz позволяют в значительной мере предугадать форму искомых скалярной и векторной функций. [2]
В § 5.2 для построения гиперконечных представлений мы использовали связанную с формой полугруппу, но в настоящем контексте, когда полугруппы менее важны, чем резольвенты, предпочтительна иная линия атаки. [3]
Таким образом, для построения представления оператора и изучения его свойств можно сконцентрироваться только на диагональных матричных элементах. [4]
Этот весьма естественный способ построения представлений ( фактически примененный нами ранее при рассмотрении симметрических функций с действующей группой 5П), годится в принципе для широкого класса групп и относится к типичным методам функционального анализа. [5]
Данная глава посвящена задаче построения представлений линейных стационарных систем исходя из данных, которые описывают в какой-либо форме вход-выходное поведение этих систем. Как было изложено ранее, таким описанием может быть либо импульсная переходная, либо передаточная матрица. С этой задачей можно связать две задачи: 1) идентификации, когда исходные данные получены в процессе экспериментов с реальной системой; 2) реализации, когда вход-выходное отношение задается априорно и требуется построить принципиальную схему физической системы, вход-выходное поведение которой совпадает с заданным. Исследование этой задачи должно дать ответ на такие вопросы: что представляет собой пространство состояний системы, которая имеет заданную связь между входом и выходом. [6]
Отметим, что при построении представлений дискретной серии наблюдается следующий интересный факт: эти представления реализуются не в пространстве всех функций, на К, а в пространстве функций, граничных к аналитическим функциям. В случае несвязного поля понятия ( комплексно-значной) аналитической функции не существует. [7]
Поскольку врем я необходимое для построения представления в виде списков смежности из поел едоваттслъи ости ребер ( сч. [8]
Мы заключаем, что для построения представлений группы Лоренца в случае времени подобного состояния нужно знать лишь представление группы вращений. Следовательно, спин, определенный независимо от других переменных, от которых может зависеть состояние, и преобразующийся при преобразованиях Лоренца, задается группой вращений. Мы доказали также, что утверждение (2.201) справедливо для всех времени подобных импульсов. Читатель должен оценить, насколько удивителен этот результат. Еще из курса квантовой механики мы знали, что спин - это разновидность углового момента и, следовательно ( хотя мы, возможно и не мыслили на таком языке. Но лишь после указанной работы Вигнера нам стало понятно, почему это действительно так. В то же время, когда мы рассматриваем класс III состояний со светоподобными импульсами. [9]
Итак, мы продемонстрировали процедуру построения асим птотических представлений - частных решений неоднородных дифференциальных уравнений для того случая, когда внешние силы являются осциллирующими функциями времени5 и система имеет одну степень свободы. [10]
Поскольку каждый из путей применяется при построении различных пользовательских представлений, таким способом поддерживают два отношения между ЛИ и ЛП: вначале множества кортежей этих отношений совпадают, затем некоторые кортежи исключаются из одного отношения, но могут оставаться в другом. [11]
Оказывается, в такой формулировке задача о построении представлений, вообще говоря, неразрешима. Уже в случае электронного спипа, когда векторы спиновых состояний имеют две компоненты и, следовательно, пространство спиновых состояний двумерно, однозначного представления группы вращений ( и, тем болое, группы Пуанкаре) в этом пространстве не существует. Мы увидим, однако, что можно построить в этом случае двузначное представление, вполне приемлемое с точки зрения преобразования физических состояний, хотя и неприятное в алгебраическом смысле. [12]
Здесь мы изложим наиболее простые с точки зрения построения представления случайных процессов, но, в силу указанной простоты, и наиболее грубые с точки зрения точности. [13]
Покажите, что формально это является решением задачи построения диагонального представления оператора плотности р по когерентным состояниям. [14]
Использование промежуточных упрощений позволяет в большинстве случаев существенно сократить процесс построения приведенного дизъюнктивного представления импликантной таблицы. В возможности таких упрощений как раз и заключается преимущество рассматриваемого алгебраического метода нахождения приведенных систем простых импликант по сравнению с методом перебора всех вариантов накрытий непосредственно по импликантной таблице. [15]