Построение - гюйгенс
Cтраница 1
Построение Гюйгенса применимо и для волн, распространяющихся в неоднородной среде. [1]
Построение Гюйгенса для положительного кристалла аналогично. [2]
Построение Гюйгенса применимо и для волн, распространяющихся в неоднородной среде. [3]
Применяя построение Гюйгенса в случае плоской волны, изображенной на рис. 4.35, б, мы приходим к выводу, что в однородной среде плоская волна при своем распространении остается плоской. [4]
Применяя построение Гюйгенса, из точек М и М в этом случае надо проводить не полусферы, а полуэллипсоиды. На рис. 1.93 показаны их пересечения с плоскостью чертежа. [5]
Применяя построение Гюйгенса в случае плоской волны, изображенной на рис. 4.35, б, мы приходим к выводу, что в однородной среде плоская волна при своем распространении остается плоской. [6]
Применяя построение Гюйгенса, из точек М и М в этом случае надо проводить не полусферы, а полуэллипсоиды. На рис. 1.93 показаны их пересечения с плоскостью чертежа. [7]
При обобщении построений Гюйгенса на случай анизотропной одноосной среды для вторичных волн нужно использовать найденные в § 4.2 поверхности лучевых скоростей. Так как лучевая поверхность состоит из сферы и эллипсоида, то построение Гюйгенса дает два луча: обыкновенный, направление которого совпадает с нормалью к фронту, как и в изотропной среде, и необыкновенный, направление которого в общем случае отклоняется от нормали к фронту необыкновенной волны. Для строгого обоснования построений Гюйгенса ( которое здесь не приводится) требуется показать, что распространение света от точечного источника по некоторому направлению в анизотропной среде происходит так же, как и рассмотренных в § 4.2 плоских волн, скорости кото рых по разным направлениям характеризуются лучевыми поверхностями. [8]
Аналогично из этого построения Гюйгенса можно получить и закон преломления. [9]
Элементарные волны в построении Гюйгенса представляют собой сферы, причем не только в бесконечно малых, но и в конечных областях. Все это остается справедливым для произвольных оптических или механических систем при условии, что мы оперируем соответствующим образом определенным метрическим пространством. [10]
Следует отметить, что построение Гюйгенса дает направление нормалей ( положение волнового фронта), а не лучей ( положение лучевой поверхности), представляющих собой направление распространения световой энергии. Однако, несмотря на то что на опыте мы наблюдаем непосредственно за поведением луча, а не за нормалью к волне, легко выполнимое ( простое и наглядное) построение Гюйгенса для нормалей в ряде случаев чрезвычайно облегчает правильное решение задачи. Кроме того, надо учесть, что, вообще говоря, угол между S и N невелик. [11]
Нетрудно показать, что построение Гюйгенса дает непосредственно положение волнового фронта и, следовательно, направление нормалей, а не лучей. При этом по отношению к нормалям законы преломления в обычной формулировке сохраняются и для анизотропных сред, а именно: 1) нормали к обеим волновым поверхностям лежат в плоскости падения; 2) отношение синусов углов, образованных нормалями к волновым фронтам с перпендикуляром к поверхности раздела, равно отношению нормальных скоростей для сред по обе стороны границы раздела. [12]
 |
Фронт волны касается лучевой поверхности ( а и пересекает поверхность нормалей ( б. [13] |
Нетрудно показать, что построение Гюйгенса дает непосредственно положение волнового фронта и, следовательно, направление нормалей, а не лучей. [14]
На рис. 9.12 показано построение Гюйгенса для нахождения волновой поверхности излучения Вавилова - Черенкова, соответствующего заряженной частице О, движущейся в среде со сверхсветовой скоростью. Эта поверхность имеет вид кругового конуса MON, вершина которого совпадает с частицей, а ось - с траекторией частицы. [15]
Страницы: 1 2 3 4