Потенциал - леннарда-джонс
Cтраница 2
Скорость ударника в пять раз превосходит скорость диссоциации для потенциала Леннарда-Джонса, что приблизительно соответствует скорости 1 3 км / с для стали. [16]
Когда п 12, мы говорим о ( - потенциале Леннарда-Джонса, и этот потенциал имеет совершенно общее применение, так как его математическая форма очень удобна. При больших расстояниях справедливо обратное. [17]
 |
Дипольные моменты некоторых веществ. [18] |
Молекулярное взаимодействие можно описать при помощи функций потенциалов, например функций потенциалов Леннарда-Джонса 6 - 12 ( см. разд. [19]
Влияние неаддитивности на С ( Т) было рассмотрено также для потенциала Леннарда-Джонса. Чтобы учесть это, необходимо слегка изменить модели и включить в потенциал вклады от неаддитивности. Эти вклады существуют как для дальнодей-ствующих, так и для короткодействующих взаимодействий. Самым простым изменением модели является добавление неадди-тивного вклада в дисперсионную и обменную компоненты энергии. Неаддитив-ная компонента энергии обмена, которая выражается более сложно, была рассчитана в общем виде только для упрощенной модели с одним электроном ( модель Гаусса) [87] и для модели. В обоих случаях неаддитивная компонента энергии обмена может быть записана как величина, приблизительно пропорциональная аддитивной энергии обмена, причем константа пропорциональности некоторым образом зависит от используемой модели парного-взаимодействия. [20]
Далее мы рассмотрим взаимодействие с другой позиции, а именно с помощью потенциала Леннарда-Джонса, Мы считали, что в основе электронной структуры такой системы, как КС1, лежит электронная структура инертного газа аргона. [21]
Здесь е и а имеют такой же физический смысл, что и в случае потенциала Леннарда-Джонса, р, - дипольный момент, 0i и 62 - углы, образованные диполями с линией, соединяющей центры диполей, а ср2 - cpi - угол между плоскостями, проходящими через линию центров и оси диполей. [22]
 |
График потенциала, следующего уравнению ( IV. 12. [23] |
В кн. [2] приведены параметры е и d0 ( 12 - 6) - потенциала Леннарда-Джонса для некоторых атомов и простых молекул. Параметры получены с помощью анализа результатов измерений вязкости газов и второго вириального коэффициента. Эти параметры приближенно характеризуют особенности взаимодействия молекул, но значение их не следует преувеличивать. [24]
Верле / - П / проинтегрировал уравнения движения для 864 частиц, взаимодействующих по потенциалу Леннарда-Джонса для ряда температур и плотностей, определил коррелятивные ( фикции и вычислил некоторые термодинамические свойства. Расчет проводился для 1200 шагов, хотя идя достижения равновесия оказывалось достаточным значительно меньшее количество шагов. С целью ускорения вычислений потенциал обрывался при Гу 2 5 6 или Гу 3 36, так что на больших расстояниях энергия взаимодействия полагалась равной нулю вли-яние упрощения на результат специально оценивалооь, и было установлено, что соответствующая погрешность меньше статистической погрешности расчета. [25]
Если эти параметры правильно выбраны для атомов благородных газов, то вычисления, основанные на потенциале Леннарда-Джонса ( или на более точных потенциальных функциях), приближаются к отклонениям газа от поведения идеального газа. [26]
Температура и молекулярный объем относятся к критической точке чистого растворителя, а е и о параметры потенциала Леннарда-Джонса для неполярного растворенного вещества. [27]
В то же время отталкивание между атомами, не связанными друг с другом, приближенно выражается потенциалами Леннарда-Джонса или Букингема, параметры которых выбираются путем подгонки к достоверным экспериментальным данным. [28]
Укажем также на работу Ван Дранена [ ш ], в которой взаимодействие частиц учитывается с помощью потенциала Леннарда-Джонса, иными словами, в качестве причины торможения принимается Борновское отталкивание между атомами. [29]
Эмпирические параметры а и b представляют неменьший интерес, чем, например, параметры е и d0 потенциала Леннарда-Джонса. [30]
Страницы: 1 2 3 4