Потенциал - леннарда-джонс
Cтраница 3
Поскольку радиальная функция распределения, полученная с помощью метода молекулярной динамики, является сейчас наиболее достоверной, то потенциал Леннарда-Джонса ( 12, 6) находится, по-видимому, в полном соответствии с экспериментальными значениями коэффициента разделения изотопов. [31]
Сюзерленда; е - трапецеидальная потенциальная яма; ж - суперпозиция потенциала Сюзерленда и прямоугольной ямы; з - потенциал Леннарда-Джонса. [32]
Их влияние было исследовано на примере метана [14], причем оказалось, что переход от модели твердых шариков к потенциалу Леннарда-Джонса увеличивает g21 ( o) на. [33]
Наиболее важное изменение 22 ( г) видно из сравнения кривых рис. 9 и 10, рассчитанных с одинаковыми значениями параметров потенциала Леннарда-Джонса: при включении асимметрической составляющей в Ui j вероятность образования контактных пар L L приближается к нулю. [34]
Правила смешения ( 58) для вычисления перекрестных коэф-фшшентов О ] 2 и Ь 2 аналогичны правилам смешения для расчета коэффициентов е 2 ИСТ12 потенциалов Леннарда-Джонса и Стоккмайера, применшемых при описании потенциальной энергии взаимодействия системы, состоящей соответственно из неполярных и полярных молекул. Коэффициент е представляет минимальную потенциальную энергию системы из двух мо - лекул и характеризует взаимодействие молекул. Коэффициент а представляет расстояние между молекулами при нулевом значении потенциальной энергии взаимодействия. [35]
Методом молекулярной динамики исследовалась диффузия полимерной цепи в 10 % - ном растворе на ансамбле из 1000 частиц, которые взаимодействуют между собой согласно потенциалу Леннарда-Джонса. Все частицы, включая цепь, первоначально находятся в узлах гексагональной кристаллической р - шетки с ребром а. Исследуемый объем представляет собой куб размером ЮохЮохЮа со стандартными периодическими граничными условиями, позволяющими избежать влияния поверхностных эффектов. Кристаллу сообщается внутренняя энергия, характерная для жидкости несколько выше температуры замерзания. Для этого каждой частице приписывается случайное значение скорости, величина и направление которой определяется распределением Максвелла и условием неподвижности центра масс исследуемого объема. [36]
Так как все эти газы имеют неполярные молекулы ( за исключением CF2Cl2), то вначале рассчитывался второй вириальный коэффициент В п ( Т) для однородных газов с неполярными молекулами с использованием потенциала Леннарда-Джонса. [37]
Так как все эти газы имеют неполярные молекулы ( за исключением CF2C12), то вначале рассчитывали второй вириальный коэффициент В и ( Т) для однородных газов с неполярными молекулами с использованием потенциала Леннарда-Джонса. [38]
Это позволило термодинамически описать реальные сильно разбавленные растворы в рамках первого порядка теории возмущений ( высокотемпературное приближение), считая, что функции распределения эталонной системы с чисто от-талкивательными силами испытывают небольшое возмущение от наличия сил притяжения, описываемых потенциалом Леннарда-Джонса. [39]
Это явление по сути дела аналогично ( хотя и выражено менее определенно) наблюдавшемуся ранее ( см. ниже) двухуровневому поведению результатов методов Монте-Карло [91, 94] и молекулярной динамики [5] для системы твердых сфер в интервале т 1 5 - 1 6, а также результатов Монте-Карло [93] для молекул с потенциалом Леннарда-Джонса вдоль надкритической изотермы при плотности, близкой к плотности, соответствующей предполагаемому фазовому превращению жидкость - твердое тело. [40]
Такие соотношения часто основываются на незначительных теоретических предпосылках и потому широко критикуются. Однако потенциал Леннарда-Джонса является, пожалуй, одним из наиболее легко поддающихся обработке соотнрше-ний для ф ( г), и, так как интеграл столкновений Qy относительно нечувствителен к точной форме зависимости ij: ( r), уравнение ( 9.4 / 2) применяется широко. [41]
Потенциал ( 12 - 6 - 4) был предложен Мейсоном и Шампом [125] в качестве модели для взаимодействия иона с нейтральным атомом. Аналогично потенциалу Леннарда-Джонса ( 12 - 6) этот потенциал содержит член г - 12, характеризующий короткодействующие силы отталкивания. Дальнодействующая часть потенциала состоит из двух членов. Первый член, пропорциональный т - 4, учитывает силы притяжения, возникающие между зарядом иона и диполем, который этот заряд индуцирует в нейтральном атоме. Второй член, пропорциональный г-в, представляет сумму лондоновской энергии и энергии квадруполя, индуцированного зарядом. Этот потенциал может быть полезен при расчете второго вириального коэффициента Biz для случая слабо ионизированного газа. [42]
 |
Число соударений, необходимых для колебательной релаксации [ 32, 32а ]. [43] |
Неопределенность в значениях /, вероятно, представляет сейчас главную трудность при получении точных количественных расчетных данных. Использование параметров потенциала Леннарда-Джонса связано с далекой экстраполяцией к высоким скоростям, необходимым для обмена энергией. В случае полярных и многоатомных молекул ситуация значительно усложняется. При тщательном сравнении ZpaC4 и ZSRCJI Для многоатомных газов Стреттон [33] пришел к выводу, что наилучшее согласие достигается при /: 0 18 А, откуда следует, что при скоростях, требуемых для обмена энергией, крутизна потенциала практически не зависит от конкретных особенностей молекулярной системы. [44]
Если известен потенциал взаимодействия между молекулами жидкости, коэффициенты и показатели степени в этих членах могут быть определены. Например для потенциала Леннарда-Джонса ( 2, 6) т3, п6, а М и N приобретают конкретные значения. [45]
Страницы: 1 2 3 4