Потенциал - тип
Cтраница 1
Потенциалы типа изображенного на рис. 12.1 характерны для систем с фазовым переходом первого рода. Именно в теории фазовых переходов ( происходивших, например, в ранней Вселенной) используются решения, обсуждавшиеся в этом разделе. [1]
Потенциалы типа Морзе, Ридберга - Клейна - Риса, степенного ряда, ангармоническое силовое поле Юри - Бредли и некоторые другие использовались в сочетании с теорией возмущений для оценки влияния ангармоничности на амплитуды колебаний в двухатомных молекулах [66, 68-70], изучения зависимости межъядерных расстояний и амплитуд колебаний от температуры [63, 65-67, 71, 72], нахождения ангармонических поправок для межъядерных расстояний многоатомных молекул [73-79], расчета функции распределения внутренних координат смещений ядер для линейных молекул типа ХУ2 [80, 81] и рассмотрения некоторых других проблем. [2]
 |
Одномерная схема термов молекулы N20 вдоль координаты реакции распада. [3] |
Для потенциалов типа 2) энергия е2 з вращения вокруг осей, перпендикулярных координате реакции, столь же эффективно переходит в энергию разрыва химической связи, как и энергия движения по самой координате реакции невращающейся молекулы. Вращательный множитель gr достигает при этом максимального в рамках статистического подхода значения. [4]
Это так называемые потенциалы солитонного типа, хорошо известные специалистам по нелинейным уравнениям. [5]
Хотя разложение кристаллического потенциала типа (16.1) является более естественным, в литературе обычно было принято разлагать его по однородным полиномам степени &, каждый из которых представляет собой определенную комбинацию сферических гармоник, не обращая особого внимания на нормировку этих полиномов. [6]
Здесь к потенциалу типа (2.49) добавляют энергию деформации валентных углов и так называемую торсионную энергию, связанную с отклонением внутримолекулярного взаимодействия от центрального. Моделирование взаимодействия валентно несвязанных атомов атом-атомными потенциалами позволяет находить равновесные копформации сложных молекул, разделяющие их барьеры и ряд других свойств. [7]
Таким образом, между потенциалами типа (19.6) должны существовать тождественные соотношения - по / ( / - 1) / 2 соотношений на каждый 2г - поль. [8]
Таким образом, между потенциалами типа (19.6) должны существовать тождественные соотношения-по / ( / - 1) / 2 соотношений на каждый 2 -поль. [9]
Пусть М компактно, а потенциал ньютоновского типа имеет 2 % ( М) особых точек. [10]
Можно предложить много других форм потенциала типа мягких сфер, однако экспоненциальная форма и потенциал с обратной степенью, по-видимому, наиболее полезны. Между прочим, достаточно очевидно, что в этих моделях величины е и а являются просто удобными постоянными с размерностям энергии и длины, хотя они не имеют такой физической интерпретации, которая показана на фиг. Рассмотрим некоторые модели, в которых к центру отталкивания добавлен потенциал сил притяжения. [11]
Потенциал редуцированной теории (6.64) является потенциалом типа Хиггса: он имеет вырожденный минимум при / 2 1 и приводит к спонтанному нарушению симметрии. Чему равна группа R остаточной симметрии. [12]
Для каждой из этих возмущающих сил имеется потенциал V типа, рассмотренного в предыдущих пунктах. [13]
Итак, мы вывели уравнение состояния для потенциала типа Юкавы в приближении Хартри - Фока. [14]
В теории поля с трансляционно-инвариантными по времени потенциалами лагранжевого типа значение Ф в точке стационарности определяет с точностью до нормировки энергию основного состояния Е: W ( A) Ф ( а ( А); А) - - i ( E - E0) fdt, где Е0 - не зависящая от потенциалов нормировочная постоянная. Q суть выпуклые вверх функции параметров Я, следовательно, их преобразования Лежандра будут выпуклыми вниз функциями сопряженных переменных [ i. Если бы вместо числового преобразования мы рассмотрели более общее преобразование по потенциалам, не зависящим от времени, которое также обладает универсальными свойствами выпуклости ( см. пп. [15]
Страницы: 1 2 3 4