Потенциал - тип
Cтраница 2
В квантовой механике с двумя симметричными ямами ( потенциал типа изображенного на рис. 5.1) основное состояние представляет собой симметричную линейную суперпозицию волновых функций, сосредоточенных вблизи каждой из ям. Это свойство основного состояния возникает вследствие туннелирования между ямами. В теории поля такое туннелирование должно происходить сразу во всем пространстве, поэтому его амплитуда исчезает в пределе Q - со. [16]
В квантовой механике с двумя симметричными ямами ( потенциал типа изображенного на рис. 5.1) основное состояние представляет собой симметричную линейную суперпозицию волновых функций, сосредоточенных вблизи каждой из ям. Это свойство основного состояния возникает вследствие туннелирования между ямами. В теории поля такое туннелирование должно происходить сразу во всем пространстве, поэтому его амплитуда исчезает в пределе П - оо. [17]
В заключение отметим еще раз, что в случае потенциалов типа Морзе приведенные в данном параграфе результаты относятся к молекулам, линейные размеры которых одного порядка с Z. Для больших молекул 7 зависит от г значительно слабее - деформация связи не приводит к значительной относительной деформации большой молекулы. [18]
В системах с кривыми стойкость ( срок службы) - потенциал типа изображенных на рис. 2.17, а для предотвращения коррозионного растрескивания под напряжением может быть применена катодная защита. [20]
В системах с кривыми стойкость ( срок службы) - потенциал типа изображенных на рис. 2.17 6 для предотвращения коррозионного растрескивания под напряжением может быть применена и катодная и анодная защита. [22]
На простых системах удается выяснить, что двух - или трехпараметровые потенциалы типа 6 - 12 или 6-ехр не годятся для очень больших интервалов значений межатомных расстояний. И все же, если требовать большей точности ( а этого удается добиться в лучших расчетах и экспериментах), то для описания отдельных интервалов потребуются различные экспоненты. [23]
Вообще говоря, потенциал взаимодействия ядер с электронами - это потенциал кулоновского типа, и поэтому он достаточно велик ( по модулю) вблизи ядер. При этом химическая связь и многие физические свойства определяются внешними электронами, поскольку внутренние электроны атома спариваются, с трудом возбуждаются и не вносят ощутимого непосредственного вклада ни в энергию связи, ни в другие характеристики кристалла. [24]
Применим, следуя С. В. Болотину, эти общие результаты к системам с потенциалом ньютоновского типа. [25]
В связи с этим ядерное взаимодействие, по-видимому, следует характеризовать не однородным потенциалом типа прямоугольной ямы [ или монотонно изменяющейся функцией типа (69.5) - (69.7) ], а сложной функцией с особенностью на малых расстояниях. [26]
В связи с этим ядерное взаимодействие, по-видимому, следует характеризовать не однородным потенциалом типа прямоугольной ямы или монотонно изменяющейся функцией типа (3.7) - (3.9) ], а сложной функцией с особенностью на малых расстояниях. В дальнейшем будут приведены некоторые соображения в пользу сил отталкивания. [27]
При обобщении неравенства (9.2) на неравновесные случаи возникает следующий вопрос: существует ли потенциал типа F, знак которого определяет направление изменений в системе. [28]
В одномерной модели Кронига - Пенни периодическое электрическое поле положительных ионов кристалла апроксимируется потенциалом типа зубчатой стенки, изображенным на фиг. [29]
Сравнивая (46.13) с (45.21), мы видим, что наш результат эквивалентен результату, полученному с потенциалом фермиевского типа. Это обстоятельство частично объясняет простоту полученного выражения. [30]
Страницы: 1 2 3 4