Периодический потенциал

Cтраница 2

Кроме того, получены комплексные периодические потенциалы без спектральных лакун. В то же время сдвиги по энергии на мнимую величину осуществляют конфайнмент избранных состояний в непрерывном спектре: приводят к квазипериодическим полям, трансформирующим волны рассеяния в локализованные состояния. [16]

В полуклассических моделях учитывается периодический потенциал ионов решетки. В рамках таких моделей траектории электронов не описываются классическими уравнениями движения. Столкновения электронов и ионов жс не являются основным механизмом рассеяния, поскольку при решении уравнения Шредингсра учитывается влияние решетки. [17]

Зависимость Нием переходных, аг 3 67 - 10 - 3 1 / К. Ано. [18]

Эффективная масса отражает влияние периодического потенциала кристаллической решетки на движение электрона в кристалле под действием внешней силы. [19]

Если частица движется в периодическом потенциале, то в соответствии с квантовой механикой ее волновые функции могут быть выражены в форме блоховских функций. [20]

Теперь можно рассмотреть, как периодический потенциал ядер возмущает уровни энергии. [21]

В предыдущем параграфе мы рассматривали периодический потенциал V ( г), действующий на электрон как малое возмущение его свободного движения. Только при выполнении определенных интерференционных условий (6.10), движение электрона испытывает сильное возмущение. Этот случай реализуется, например, при облучении кристалла электронами хотя бы в несколько сот электрон-вольт. С другой стороны, из квантовомеханической теоремы вириала следует, что средняя кинетическая энергия электрона в атоме, молекуле или кристалле должна быть порядка колебаний его потенциальной энергии, поэтому к электронам кристалла неприменимо приближение слабой связи. Можно пытаться подойти к вопросу с другой стороны, считая, что состояние электрона в изолированном атоме мало изменится при образовании из атомов кристалла. Конечно, приближение ни сильно, ни слабо связанных электронов не описывает правильно с количественной точки зрения состояние электронов в зоне проводимости кристалла. Поэтому оба эти приближения не могут быть использованы для количественных расчетов энергетического спектра и волновых функций электронов проводимости в конкретных кристаллах. Существенно, однако, то, что они дают хорошую иллюстрацию к общим выводам о движении электрона в периодическом поле. В некоторых случаях эти иллюстрации позволяют дать ряд новых качественных выводов о состоянии электрона в периодическом поле. [22]

Теперь можно рассмотреть, как периодический потенциал ядер возмущает уровни энергии. [23]

Им была рассмотрена одномерная модель периодического потенциала решетки типа Кронига и Пени. В дальнейшем эти результаты были обобщены на случай более сложных моделей. [24]

Аналогично можно добавлять и к периодическому потенциалу такие возмущения, чтобы в любой лакуне возникало связанное состояние [20, 165] при заданной энергии. Такие преобразования не нарушают зонную структуру и безотражательно сть блоховских волн. Здесь имеется некоторая аналогия с солитонообразными потенциалами, при порождении связанных состояний с исходной системой свободного движения волн. [25]

Если учитывать взаимодействие электронов с периодическим потенциалом решетки, то эти соотношения нарушаются. [26]

Причиной рассеяния могут служить любые нарушения периодического потенциала ( заряженные и нейтральные примеси, точечные, линейные, плоские и объемные дефекты и, наконец, тепловые колебания), так как если мы их включим в уравнение Шредингера, то решения типа (6.84) перестанут быть стационарными. [27]

На каждую точечную массу в кристалле действует периодический потенциал отталкивания, если происходит его смещение из положения равновесия. Позднее Кауш и Лангбейн [21], а также Кауш и Бехт [22] продолжили подобные расчеты, чтобы рассмотреть статическое и динамическое взаимодействия цепей дискретных атомов в случае произвольных периодических потенциалов. [28]

В кристалле полупроводника электрон движется в поле периодического потенциала кристаллической решетки. [29]

Кван-товомеханическое решение задачи о движении электрона в поле периодического потенциала приводит к следующим результатам. Стационарные состояния электрона в таком поле во многом напоминают состояния свободного электрона. Состояние свободной частицы характеризуется определенным значением импульса р, поскольку для свободной частицы импульс является сохраняющейся величиной. Так как импульс имеет строго определенное значение, то вследствие соотношений неопределенностей Гейзенберга координаты электрона не имеют определенного значения: в таком состоянии электрон как бы размазан по всему пространству в том смысле, что вероятность обнаружить его в любом месте одинакова. [30]

Страницы: 1 2 3 4