Радиационные потери

Cтраница 2

Удельные ионизационные потери - - энергии. [16]

Для электронов, испускаемых радиоактивными элементами, радиационные потери составляют хотя и заметную, но все же небольшую долю от ионизационных потерь. Торможение заряженных частиц с энергией в несколько мегаэлектронвольт при прохождении их через вещество в основном обусловлено ионизацией и возбуждением атомов. [17]

Критической энергией называется энергия, при которой ионизационные и радиационные потери равны. [18]

Конструкция газонаполненного волновода. [19]

Ясно, что диэлектрическое заполнение щелей должно существенно уменьшить радиационные потери, но добавить потери в материале. Можно показать, что если границы диэлектрика на устьях щелей совпадают с эквипотенциальными линиями у1 О ( см. рис. 26), то деполяризации не происходит. [20]

При горении пылегазовых смесей отвод тепла от фронта пламени включает радиационные потери и теплопередачу соседним слоям. Очевидно, с уменьшением удельной порерхности будет увеличиваться потеря тепла как на разогрев частиц, так и лучеиспускание в связи с увеличением порозности потока. С увеличением крупности частиц будет расти и величина н.к.п. до определенного предела, компенсация же теп-лоотвода идет за счет возрастания температуры во фронте пламени, рост которой, в свою очередь, связан или с увеличением концентрации горючего компонента, или в увеличении удельной поверхности. [21]

Схема развития каскадного ливня из электронов, позитронов и фотонов.| Каскадные кривые для свинца. N - число заряженных частиц в ливне, t l / Xo - толщина слоя в радиационных единицах. Начальные энергии электронов указаны в электронвольтах. [22]

При уменьшении энергии до величины EQ, называемой критической, радиационные потери сравниваются с ионизационными. [23]

Потери энергии электрона на отрезке траектории включают флуктуации ионизационных потерь и радиационные потери. Для вычисления последних используется следующий алгоритм. [24]

Области энергий, в которых преобладают основные процессы взаимодействия у-квантов с веществом. [25]

При прохождении первичного электрона вблизи ядра возможно также испускание тормозного рентгеновского излучения ( радиационные потери), а при поглощении электрона ядром, как и при поглощении у-кванта, - образование пары электрон - позитрон с дальнейшей аннигиляцией и образованием пары у-квантов. [26]

Сравнение профилей максимальной температуры катализатора при температуре газа в объеме 450 С, полученных расчетом по различным моделям. по гомогенной модели ( /, по модели с реакционной зоной конечной толщины ( 2. по модели частиц, состоящих из зерен ( 5, по модели с четкой границей реакционной зоны ( 4 и полученного экспериментально ( 5.| Влияние радиационных потерь тепла на температурные профили для модели с четкой границей реакционной зоны 1 - 3 - объяснения в тексте. 4 - экспериментальная кривая. [27]

Для всех трех моделей было сделано одно предположение, заключающееся в том, что радиационные потери тепла от зерна катализатора к окружающему газу пренебрежимо малы. Поэтому была сформулирована простая модель излучения, основанная на концепции четкой границы и предполагающая, что зерно изотермично, но имеет температуру выше окружающей среды. [28]

Зависимость температуры монокристалла Si ( 1 и GaAs ( 2 от времени после зажигания ВЧ-разряда в кислороде при давлении 50 Па. Вкладываемая в разряд мощность 300 Вт.| Зависимость температуры пластинки плавленого кварца ( 1 и стекла К-8 ( 2 от времени после зажигания ВЧ-разряда в кислороде при давлении 50 Па. Вкладываемая мощность 300 Вт. В случае ( 1 разряд выключен при t 423 с. [29]

Однако установившаяся температура обеих пластинок практически одна и та же, поскольку и тепловые потоки из разряда, и радиационные потери в обоих случаях одинаковы. [30]

Страницы: 1 2 3 4