Cтраница 3
Из нашего обсуждения принципа работы лазера следует, что лазерная теория должна включать три основных элемента - активную среду ( двухуровневые атомы с инверсией населенности), механизм накачки на верхний лазерный уровень и радиационные потери, обусловленные резонатором. Последовательная полуклассическая теория лазера была развита Лэмбом. [31]
Под оценкой радиационной обстановки понимается решение основных задач по различным вариантам действий формирований, а также производственной деятельности объекта в условиях радиоактивного заражения, анализу полученных результатов и выбору наиболее целесообразных вариантов действий, при которых исключаются радиационные потери. Оценка радиационной обстановки производится по результатам прогнозирования последствий применения ядерного оружия и но данным радиационной разведки. [32]
Под оценкой радиационной обстановки понимается решение основных задач по различным вариантам действий формирований, а также производственной деятельности объекта в условиях радиоактивного заражения, анализу полученных результатов и выбору наиболее целесообразных вариантов действий, при которых исключаются радиационные потери. Оценка радиационной обстановки производится по результатам прогнозирования последствий применения ядерного оружия и по данным радиационной разведки. [33]
Следует отметить, что потери на излучение достаточно велики, и лишь при температуре Т 3 2 - 1 08 К и выше для реакции (7.1) и при Т 4 - 107 К и выше для реакции (7.2) энергетический выход превышает радиационные потери за счет тормозного излучения. Эту температуру принято называть пороговой. В реальных условиях температура должна быть, конечно, больше пороговой. [34]
Радиационные потери энергии происходят, когда частицы в среде движутся с ускорением. Радиационные потери обратно пропорциональны квадрату массы частицы, поэтому для тяжелых заряженных частиц они не велики. Причинами потерь является ускоренное движение частиц. [35]
Радиационные потери электронов значительно превосходят потери тяжелых частиц. [36]
Такие потери называются радиационными. Ионизационные и радиационные потери определяют длину пробега электрона в веществе. [37]
Полные потери энергии dE / d представляют собой сумму ионизационных и радиационных потерь. Для протонов радиационные потери малы и в практических расчетах могут не учитываться. [38]
Следует оговориться, что идеализированный случай бесконечно тонкой линейной антенны с синусоидальным распределением тока является весьма упрощенной схемой реальных антенн. Конечные поперечные размеры, омические и радиационные потери, несинусоидальное распределение тока, конечная величина возбуждающего зазора и другие факторы существенно усложняют задачу. Эти важные для практических приложений проблемы подробно изложены в обширной литературе, посвященной расчету и конструированию антенн, к которой мы и отсылаем интересующегося читателя. [39]
Для очень медленных пламен главное значение имеет радиационная теплоотдача, ее действие определяет концентрационные пределы распространения пламени. Для более быстрогорящих газовых сред радиационные потери несущественны и зона пламени может охлаждаться только путем теплопроводности. Уравнение (6.10) и здесь остается в силе, но интенсивность теплоотвода Фс будет определяться другим механизмом процесса. При этом из уравнения (6.10) следует исключить множитель 2, поскольку тепло из зоны реакции в данном случае отводится только в одном направлении - к холодным стенкам канала. [40]
Лазер обычно представляет собой резонатор, заполненный средой с отрицательным электромагнитным поглощением. Резонатор необходим для того, чтобы снизить радиационные потери в среде с малым усилением за счет циркуляции электромагнитной энергии ( в узкой полосе частот), которая дает возможность восполнить потери энергии, обусловленные вынужденным излучением. Для получения же электромагнитной энергии, обладающей свойствами лазерного излучения ( спектральным сужением, высокой степенью временной и пространственной когерентности, высокой степенью коллимации), резонатор не требуется. [41]
Заменив в этой формуле ускорение на силу, деленную на массу, v F / M, получим, что интенсивность тормозного излучения при кулоновском столкновении частицы с заряженным центром обратно пропорциональна квадрату массы частицы и прямо пропорциональна квадрату заряда рассеивающего центра. Отсюда прежде всего следует, что если радиационные потери и важны, то только для электронов, но не для тяжелых частиц. [42]
Они были названы впоследствии мюонами. Так как масса мюонов большая, то радиационные потери для них пренебрежимо малы, а поэтому жесткий компонент вторичного излучения обладает большой проникающей способностью. [43]
Так как масса мюонов большая, то радиационные потери для них пренебрежимо малы, а поэтому жесткий компонент вторичного излучения обладает большой проникающей способностью. [44]
Заменив в этой формуле ускорение на силу, деленную на массу, v F / M, получим, что интенсивность тормозного излучения при кулоновском столкновении частицы с заряженным центром обратно пропорциональна квадрату массы частицы и прямо пропорциональна квадрату заряда рассеивающего центра. Отсюда прежде всего следует, что если радиационные потери и важны, то только для электронов, но не для тяжелых частиц. [45]