Cтраница 4
Они были названы внослеас зи - -, мтонами. Так каь масс., мюонов большая, то радиационные потери для них пренебрежимо малы, а потому жесткий компонент вторичного излучения обладает большой проникающей способностью. [46]
Мэв, а поле В измеряется в гауссах. Во многих случаях это время настолько велико, что радиационные потери отдельной частицы можно считать пренебрежимо малыми. [47]
Пусть подводимая мощность на 1 см длины столба будет Xi; предположим далее, что радиационные потери обусловлены излучением фотонов с длиной волны 6000 А в результате переходов между двумя воображаемыми уровнями 5 и 8 as, причем другие потери пренебрежимо малы. [48]
Ет Ет, которым отвечают собственные значения У. Доказывается, что основной волне соответствует наиболее узкий пучок лучей ( в гсометрооптической трактовке), а радиационные потери при этом минимальны. [49]
Они показали, что если диффузия поперек поля обусловлена только парными соударениями электронов и ионов, а радиационные потери энергии - только тормозным излучением, то термоядерная реакция в плазме, состоящей из смеси равных количеств дейтерия и трития, будет самоподдерживающейся при вполне умеренном диаметре трубы и напряженности магнитного поля. [50]
Так, Куперман [278], исходя из-прос-той двухуровневой модели атома, оценивал влияние отличия ФР свободных электронов от максвеллова распределения на радиационные потери плазмы и установил, что это влияние может быть чрезвычайно сильным. [51]
При торможении ядер и нуклонов главную роль играют ионизационные потери, которые зависят от заряда и скорости частиц, но не зависят от их массы; радиационные потери при этом малы. Параллельный пучок ядер или нуклонов, проходя через вещество, практически не рассеивается. Некоторая часть электронов, выбитых из оболочек атомов, обладает достаточно высокой энергией и производит ионизацию, называемую вторичной. Среднее расстояние, которое может пройти ядро в веществе, называется средней длиной пробега ядра. [52]
Ван ден Оорд и Меве ( van den Oord and Mewe, 1989) попытались расширить квазистатический метод и учесть распределенный нагрев во время медленной фазы. Однако в их исследовании предполагалось, что существует быстрое понижение скорости нагрева в конце импульсной фазы и что характерное время распада является временем, которое необходимо, чтобы радиационные потери адаптировались к уменьшившейся скорости нагрева. [53]
Наибольшая чувствительность, возможная для болометров из металлической фольги, может быть технически достигнута при размерах приемника 3 X 0, 2 X 10 - 4 мм. Поданным Чейсмера и др. [14], для вакуумного болометра длиной 6 мм тепловое сопротивление равно 11 400 град tern, тогда как для радиационного расчет дает значение около 17000 град / e / n, таким образом, радиационные потери примерно в два раза больше, чем за счет проводимости. [54]
Значительное различие фактических и термодинамических температур горения является характерной особенностью пламен распада. Это различие обусловлено большими потерями тепла из зоны горения путем излучения. Радиационные потери тепла здесь очень велики вследствие присутствия в продуктах реакции твердых частиц углерода, которые излучают гораздо интенсивнее, чем нагретые газы. В результате излучения сажевых частиц пламена распада характеризуются резко выраженной неадиабатичностью процесса горения, что является их специфическим отличием от чисто гомогенных пламен. С увеличением давления относительная доля тепловых потерь уменьшается, при р 20 - 30 am горение становится практически адиабатическим. [55]