Полная потеря - энергия
Cтраница 1
Полная потеря энергии частицей определяет ее пробег в эмульсии, тогда как наблюдаемое почернение вдоль следа вызывается только частью энергии, расходуемой на ионизацию. [1]
Полную потерю энергии, возникающую вследствие прохождения потока через решетку, проще всего выразить через разность Ag между полным давлением gi невозмущенного течения до решетки и полным давлением g 2 выровнявшегося действительного течения далеко позади решетки. [2]
Эта величина называется полной потерей энергии; она включает в себя потери во всех процессах. [3]
Верхний предел определяется полной потерей энергии а-частицы на ионизацию при большой концентрации газа. [4]
Площадь петли гистерезиса соответствует полным потерям энергии в ферромагнитном сердечнике за цикл перемагничивания. [5]
 |
Схема датчика ИМ-12.| Общий вид радиоактивного вакуумметра ВР-3. [6] |
Верхний предел измеряемого давления обусловлен полной потерей энергии а-частицами из-за большого числа столкновений при давлениях выше 100 мм рт. ст. Ионный ток при этом достигает своего максимального значения и не зависит от дальнейшего увеличения давления. [7]
 |
Альфатрон ( G - гальванометр, проградуированный в единицах давления.| Схема датчика МР-2. [8] |
Верхний предел измеряемого давления обусловлен полной потерей энергии а-частицами из-за большого числа столкновений при давлениях выше 100 мм рт. ст. Ионный ток при этом становится максимальным и не зависит от дальнейшего увеличения давления. Нижний предел измеряемых давлений ограничен фоновым током в цепи коллектора, вызываемым вторичной эмиссией электронов из коллектора в результате бомбардировки а-частицами. [9]
Основная часть случаев аннигиляции происходит после полной потери энергии позитроном. Поэтому при измерении у-из-лучателей по аннигиляционному излучению особое значение приобретают толщина и форма источника и геометрические условия. Чтобы избежать возможных ошибок, следует либо окружить источник достаточно толстым поглотителем ( лучше из элемента с низким порядковым номером), либо применять источники одинаковых толщины и состава в стандартных геометрических условиях. Для позитронно-активных радиоизотопов существенное значение имеет эффект суммирования аннигиляционного излучения с квантами совпадающего во времени у-излуче-ния. Суммирование с уквантами обратного рассеяния дает дополнительный пик в области около 0 7 Мэв. [10]
Однако такие столкновения не играют большой роли для полной потери энергии, если только логарифм в (3.10) велик. С другой стороны, в наиболее важном случае, когда в-е, в случае быстрых fi - частиц необходимо, так же как в проблеме ядерного торможения, рассмотренной в разделе 5 гл. [11]
Любое неупругое столкновение с атомом или молекулой вызывает практически полную потерю энергии электроном. Столкновение с аргоном приводит к возбуждению метастабильного состояния. [12]
Любое неупругое столкновение с атомом или молекулой вызывает практически полную потерю энергии электроном. Столкновение с аргоном приводит к возбуждению метастабильного состояния. [13]
Из всего спектра мод тип колебаний ЕНи выделяется сравнительно невысокими полными потерями энергии и большим КПД. Для субмиллиметровых ГЛОН в случае d2 / a; 0 ll-f - 0 2 этот тип колебаний является энергетически самым выгодным. При этом более низкие полные потери мод ТЕ01 и ТН01 обеспечивают этим модам ( особенно в случае невысокого коэффициента усиления активной среды ГЛОН) конкурентную способность по отношению к основным типам колебаний. Большая глубина селекции типов колебаний ТЕ01 и THQl одновременно с различием поляризации этих мод делает возможным создание одномодового волно-водного лазера. [14]
Здесь мы выразили число столкновений, как частное от деления полной потери энергии нейтрона при замедлении на энергию, теряемую в одном акте столкновения ( взятых в логарифмическом масштабе), а сечение рассеяния приняли независящим от энергии. Иногда L / называют возрастом Ферми. Причина такого названия станет ясна дальше; тем не менее мы будем чаще называть Lf длиной замедления, по аналогии с L - диффузионной длиной тепловых нейтронов. [15]
Страницы: 1 2 3