Cтраница 2
В то время как в случае III вклад этих эффектов в полную потерю энергии примерно равен части, обусловленной свободными столкновениями, в случае II при х 1 резонансные явления значительно менее важны для торможения. [16]
В произведенном ( для обоих случаев (77.2) и (77.4)) исследовании подразумевалось, что полная потеря энергии частицей при ее прохождении через поле относительно мала. Покажем теперь, что к первому из рассмотренных случаев приводится также вопрос об излучении ультрарелятивистской частицей, полная потеря энергии которой сравнима с ее первоначальной энергией. [17]
Число поступающих в резонатор за одну секунду частиц, при котором энергия вынужденного излучения равна полной потере энергии на той же частоте, называется пороговым потоком частиц. Для рассматриваемого генератора пороговый поток составляет около I014 молекул в секунду. [18]
Покажем теперь, что к первому из рассмотренных случаев приводится также вопрос об излучении ультрарелятивистской частицей, полная потеря энергии которой сравнима с ее первоначальной энергией. [19]
Порог генерации - состояние квантового устройства, при котором энергия, излучаемая веществом на частоте рабочего перехода, равна полной потере энергии на этой частоте. [20]
В произведенном [ для обоих случаев ( 77 2) и ( 77 4) ] исследовании подразумевалось, что полная потеря энергии частицей при ее прохождении через поле отнрсительно мала. Покажем теперь, что к первому из рассмотренных случаев приводится также вопрос об излучении ультрарелятивистской частицей, полная потеря энергии которой сравнима с ее первоначальной энергией. [21]
При этом будем считать, что средней потерей энергии в струйках между сечениями должна быть такая потеря, которая, будучи одинаковой на длине всех струек, соответствовала бы полной потере энергии всего потока между сечениями / - / и / / - IJ, отвечающей действительным потерям в струйках, составляющих поток. [22]
Уравнение (17.12) обычно называется теоремой Бернулли. F выражает полную потерю энергии на трение единицей массы жидкости, текущей на участке между сечениями 1 и 2; А - полезную работу на единицу массы жидкости, действительно производимую машиной, которая приводится в движение текущей жидкостью. [23]
При прохождении через вещество энергия альфа-частиц расходуется преимущественно на ионизацию атомов, что обусловлено их большим электрическим зарядом. Длина пути, проходимого альфа-частицей до полной потери энергии, называется пробегом. Пробег наиболее высокоэнергетичных альфа-частиц, испускаемых естественными радиоактивными элементами, в воздухе не превышает 11 5 см, а в твердом веществе измеряется микронами. [24]
Процессы ионизации и возбуждения, происходящие при прохождении ионизирующей частицы через в-во н приводящие к пространств, неоднородности в-ва, в радиац. ЛПЭК, равной линейной тормозной способности среды, к-рая обусловлена полной потерей энергии частицы при столкновениях. [25]
Эффекты утечки вторичных частиц и квантов. Чтобы поглощенный квант дал вклад в пик полного поглощения, необходимым условием является полная потеря энергии вторичными частицами и квантами в рабочем объеме детектора. Однако вторичное излучение имеет определенную вероятность покинуть рабочий объем детектора, унося с собой часть или всю полученную энергию. Вероятность утечки обычно оказывается тем выше, чем ближе к поверхности детектора был поглощен первичный у-квант. [26]
В произведенном ( для обоих случаев (77.2) и (77.4)) исследовании подразумевалось, что полная потеря энергии частицей при ее прохождении через поле относительно мала. Покажем теперь, что к первому из рассмотренных случаев приводится также вопрос об излучении ультрарелятивистской частицей, полная потеря энергии которой сравнима с ее первоначальной энергией. [27]
В произведенном [ для обоих случаев ( 77 2) и ( 77 4) ] исследовании подразумевалось, что полная потеря энергии частицей при ее прохождении через поле отнрсительно мала. Покажем теперь, что к первому из рассмотренных случаев приводится также вопрос об излучении ультрарелятивистской частицей, полная потеря энергии которой сравнима с ее первоначальной энергией. [28]
При этом может случиться, что движение будет периодическим при достаточно малых отклонениях от положения равновесия или будет стремиться к периодическому, при котором полная потеря энергии будет равна нулю. [29]
Район, где гамма-излучение взаимодействует с атмосферой, называется районом источника ЭМИ. Плотная атмосфера на малых высотах ограничивает эффективное распространение гамма-квантов до сотен метров, то есть при наземном ядерном взрыве площадь этого района занимает несколько квадратных километров. При высотном ядерном взрыве гамма-кванты проходят сотни километров до полной потери энергии из-за большой разреженности воздуха, то есть район источника ЭМИ значительно больше: диаметр до 1600 км, а глубина до 20 км. Его нижняя граница находится на высоте около 18 км. Большие размеры района источника ЭМИ при высотном ядерном взрыве приводят к поражению электромагнитным импульсом в местах, где не действуют другие поражающие факторы этого ядерного взрыва. И такие районы могут отстоять от места взрыва на тысячи километров. Показательным примером подобного случая является проведение ядерных испытаний в атмосфере в августе 1958 г. В момент произведенного США термоядерного взрыва за пределами атмосферы над островом Джонстон в 1000 км от эпицентра взрыва, на Гавайях, погасло уличное освещение. [30]