Cтраница 3
Теоретический расчет проводился для изолированных молекул, поэтому его результаты непосредственно на конденсирова-ную среду нужно распространять с осторожностью. Однако имеющиеся экспериментальные данные для полиэтиленовой и полистирольной пленок ( см. табл. 2) указывают, что существенное различие молекулярных структур не сказалось на тормозной способности. Об этом же свидетельствуют данные Эллиса и др. об одинаковой тормозной способности воды и водяного пара. Если же рассматривать не полную потерю энергии на все виды возбуждения и ионизации, а сечения возбуждения отдельных уровней, то они могут значительно различаться для газов, жидкостей и кристаллов. Примером является характеристический спектр потерь энергии электронов после прохождения через полимерные пленки, который имеет максимумы поглощения в области 20 - 30 эв. Насколько мне известно, Инокути и Катсуура теоретически показали, что при определенных условиях возможна аномально большая вероятность поглощения энергии экситонным уровнем примеси. Эти данные отнюдь не противоречат выводу, что полное сечение поглощения на все энергетические уровни примеси может существенно не отличаться от аналогичного сечения для изолированной молекулы примеси. [31]
Для возбуждения генерации необходимо поместить инвертированное вещество в устройство, обеспечивающее положит, обратную связь. Простейшим устройством, реализующим обратную связь в радиодна-пазоне, является объемный резонатор, к оитич. Генерация возникает, если усиление излучения при двукратном отражении от зеркал и двукратном прохождении через инвертированное вещество превосходит потери излучения во время такого прохода. Для достижения генерации резонатор должен быть настроен в резонанс с частотой перехода между инвертированными уровнями вещества. Состояние, при к-ром энергия, выделяемая в резонаторе за счет вынужденного испускания, равна полным потерям энергии в резонаторе, наз. [32]
На диаграмме II представлен случай lx2u / ws, когда / SZS. Сплошная кривая соответствует действительному распределению Т с тем упрощением ( чтобы не усложнять рисунок), что не делается различия между резонансными линиями, отвечающими возбуждению и ионизации при T - - IS. Площадь ниже кривой разделена на две области, соответствующие различию между свободными столкновениями и резонансными эффектами. В первой области можно применять классическую механику, что показано вертикальной штриховкой; горизонтальная штриховка показывает, что область резонансных эффектов обусловлена квантовыми явлениями. Пунктирная кривая представляет распределение, получающееся, если передачу энергии при всех индивидуальных столкновениях вычислять по классической механике. Поскольку, как отмечалось выше, такое вычисление дает правильный результат для полной потери энергии, то площадь, заштрихованная вертикальным пунктиром, как раз равна площади, представляющей потери энергии в резонансном эффекте и обозначенной горизонтальной штриховкой, частично выходящей за пределы рисунка. [33]