Поток - вихрь
Cтраница 3
Циркуляция скорости по замкнутому контуру, ограничивающему односвязную область, равна потоку вихрей через эту область. [31]
На основании теоремы Стокса, циркуляция скорости по замкнутому контуру равна потоку вихря скорости сквозь любую поверхност. [32]
Это можно увидеть, обобщая на случай анизотропной деформации среды закон сохранения потока вихря rot v, или, в случае ультрарелятивистской среды, псевдовихря М rot г., обсуждавшийся в § 3.2. Пусть линейные скорости вращения малы по сравнению со скоростями регулярного движения, так что время оборота вихря много меньше космологического времени, а размеры области, охваченной движением, малы по сравнению с расстоянием до горизонта. Эти условия обеспечивают малость возмущения и делают возможным применение упомянутых формул, полученных при рассуждениях на ньютоновском языке. [33]
В местных сопротивлениях всегда происходит перестройка поля скоростей и образование на границах потоков вихрей. Перестройка поля скоростей и поддержание вращения вихрей требуют затраты энергии. Таким образом, течение воздуха через местные сопротивления всегда сопровождается потерями давления. [34]
Соотношение (11.30) означает, что циркуляция по бесконечно малому прямоугольному контуру равна потоку вихря через площадку, ограниченную этим контуром, или интенсивности элементарной вихревой трубки. [35]
Из равенств ( 76) вытекает следующая гидродинамическая формулировка второй теоремы Гельмгольца: поток вихря скорости сквозь сечение вихревой трубка одинаков в данный момент времени для всех сечений трубки, или иначе: поток угловой скорости сквозь сечение вихревой трубки одинаков в данный момент времени для всех сечений трубки. [36]
Fconst), но в данном случае вдоль вихревой трубки переносится не расход жидкости, а поток вихря скорости и по доказанной теореме этот поток остается постоянным для всех ее сечений. [37]
Так как поток вихря через боковую поверхность вихревой трубки равен нулю, то последнее соотношение означает, что поток вихря через любое поперечное сечение вихревой трубки остается неизменным в данный момент времени. Последнее утверждение составляет содержание II теоремы Гельм-гопъца. Из этой теоремы следует, что поток завихренности можно считать характеристикой вихревой трубки, которая называется силой или интенсивностью вихревой трубки. [38]
Поэтому расположение рядом двух разнородных жидкостей является благоприятным фактором для нарушения устойчивости поверхности раздела и для возникновения в потоке вихрей. Чем больше отличаются свойства этих жидкостей, тем больше значение dH / dr и тем легче образуются вихри. [39]
Если мы соединим две поверхности, ограниченные контуром С, в одну замкнутую поверхность, то получим, что поток вихря через замкнутую поверхность равен нулю. Вихревой вектор есть вектор соленой дальний ( не имеет источников); вихревые линии не могут начинаться или кончаться внутри жидкости. [40]
Связь между основными параметрами плоского потенциального потока несжимаемой жидкости через любую решетку устанавливается из уравнения неразрывности, условия отсутствия в потоке вихрей и теоремы о количестве движения. [41]
 |
Насадка кольца Рашига. [42] |
При Re 40 обтекание насадки происходит без возникновения вихрей, в то время как при Re 40 обтекание элементов вызывает появление в потоке вихрей. [43]
Для идеальной несжимаемой жидкости Гельмгольц показал, что в консервативном силовом поле вихревые линии всегда состоят из одних и тех же частиц, а интенсивность ( поток вихря) вихревых трубок постоянна. [44]
Страницы: 1 2 3