Вязкий поток
Cтраница 1
Вязкий поток четен по времени, а тепловой поток нечетен. [1]
Вязкий поток подвергается строгому рассмотрению в начале главы V и там же дается техника точных решений для частных граничных условий. В конце этой главы приводятся различные методы приближений, на которые даются ссылки в той или другой форме в остальной части книги. Глава VI поясняет упрощения, допускаемые при анализе турбулентности жидкости, в главе VII приводится то же самое для пограничного слоя, а в главе VIII - для следов и подобных им типов потоков. Во всех главах основное внимание уделяется методам рассмотрения новых задач, а не повторению известных решений. [2]
Для вязкого потока можно принять т - V, если значение относительной скорости v достаточно мало. [3]
Значение вязкого потока при процессе спекания стекол специально подчеркивалось Кучинским ( G. [4]
Как и вязкий поток, тепловой поток целиком обусловлен отклонением неравновесного распределения от квазиравновесного. В локально-сопутствующей системе координат тепловой поток совпадает с потоком энергии. [5]
Переход от вязкого потока к молекулярному происходит постепенно по мере уменьшения среднего размера дефектов. При этом в переходной области происходит перенос низкомолекулярного вещества по смешанному молекулярно-вязкостному механизму. [7]
Для аппроксимации вязких потоков применяется схема с центральными разностями второго порядка точности. [8]
Проницаемость для вязкого потока зависит от F линейно: наклон G ( - P) - отношение пуазейлевской проницаемости Gv к Р, а отрезок на оси ординат дает проницаемость для потока скольжения. [9]
 |
Линии М const при торможении потока в поле соленоида, MO 5. а - невязкое течение, 8 5. б - ламинарное течение, Re 2 105, S в - ламинарное течение, Re 2 104, S. [10] |
Рассмотрим теперь торможение ламинарного вязкого потока в поле соленоида. Отрывная зона является замкнутой, и присоединение потока происходит вблизи конца соленоида. Такое сокращение отрывной зоны устраняет аномалию, описанную в разд. S от 0.75 до 1.5 при Re 2 105 торможение в поле соленоида возрастает, в то время как в случае токового витка при этом наблюдалось ослабление торможения. [11]
При обтекании тела вязким потоком за ним образуются вихри. Они за счет энергии потока постепенно увеличиваются в размере и по достижении определенной ( критической) величины отрываются от тела. При отрыве вихря на теле возникает импульс силы, который приводит к образованию вибрации и шума. [12]
Целесообразно предположить, что вязкий поток, определяющий упругое запаздывание и релаксацию, является несжимаемым; поэтому соотношения для вязко-упругих тел включают только девиаторы напряжения и деформации и их производные по времени. Изменения плотности в случае отсутствия немеханических эффектов считаются упругими, а объемная вязкость объясняется только неупругими явлениями. [13]
Отсюда следует, что массовый вязкий поток ( в противоположность объемному вязкому потоку) пропорционален давлению газа; в то же время массовый кнудсеновский поток ( в противоположность объемному кнудсеновскому потоку) не зависит от давления газа. В кнудсеновском потоке газов их молекулы ведут себя как самостоятельные частицы, и чем больше молекулярная масса, тем меньше скорость движения молекул. На этом основано разделение газов методом газовой диффузии. [14]
Отсюда следует, что массовый вязкий поток ( в противоположность объемному вязкому потоку) пропорционален давлению газа; в то же время массовый кнудсеновский поток ( в противоположность объемному кнудсеновскому потоку) не зависит от давления газа. В кнудсеновском потоке газов их молекулы ведут себя как самостоятельные частицы, и чем больше молекулярная масса, тем меньше скорость молекул. На этом основано разделение газов методом газовой диффузии. [15]
Страницы: 1 2 3 4