Вязкий поток

Cтраница 3

Вместе с тем проблема обтекания тел вязким потоком и в нелинейной постановке имеет одну парадоксальную особенность. [31]

Область применения способа измельчения агломератов в медленных вязких потоках кроме прочего еще ограничивается теплоемкостью жидкости. Даже при кратковременных воздействиях могут быть получены очень большие количества энергии, которыми трудно управлять с помощью существующих в технике методов. [32]

Процесс теплообмена при ламинарном продольном обтекании тела вязким потоком играет важную роль во многих технических устройствах. Поэтому выявление зависимости теплоотдачи и гидродинамического сопротивления от изменения физических параметров жидкости с температурой при продольном обтекании тела вязким потоком давно служит предметом теоретических и экспериментальных исследований. [33]

Полной картины процесса теплообмена и гидродинамического сопротивления в вязком потоке ни одна из этих работ не отражает. [34]

В следующих параграфах подробнее показано, что в вязком потоке, в том числе и в турбулентном, вследствие изменения скорости течения возникает вторичный пограничный слой. Этот слой растет во времени от стенки в ядро потока. Та область потока, которой еще не достиг этот пограничный слой, ведет себя при нестационарном воздействии как идеальная жидкость. [35]

Динамическая вязкость, плотность и кинематическая вязкость воздуха ( р 760 мм рт. ст. [36]

Ламинарный поток также известен как поток Стокса, или вязкий поток, а турбулентный поток иногда называют потенциальным. [37]

Из соотношения (IV.112) видно, что в отличие от объемного вязкого потока [ см. уравнение Гагена - Пуазейля ( IV. [38]

Произведение Dr для диффузии иода и мольный объем растворителя. [39]

Предположение, что Я и и при диффузии в вязком потоке одинаковы, может быть строго верным только в случае самодиффузии. При диффузии растворенного вещества возможны некоторые отклонения. Отчасти они обусловлены различием размеров молекул растворителя и растворенного вещества, отчасти тем, что свободная энтальпия активации стадии, определяющей скорость и влияющей на величину k, зависит от свойств и концентрации обоих компонентов. Так, из табл. 3.1 следует, что произведение Оц, вычисленное для диффузии иода в растворителях близкой природы, возрастает с увеличением мольного объема растворителя. [40]

Наконец, весьма нестандартно в конических течениях проявляется такое свойство вязких потоков, как отрыв. Когда он происходит, то в силу принятой симметрии имеет автомодельный характер - точка отрыва размещается в начале координат, а разделяющая поверхность является конической. Однако возможна ситуация, когда замедляющееся в целом течение не только не отрывается от стенки, но, напротив ускоряется в пристенной области под действием трения. Такое решение допускается уравнениями движения и является автомодельным, так как число независимых переменных сокращено от четырех в общем случае до трех. [41]

Отсюда следует, что массовый вязкий поток ( в противоположность объемному вязкому потоку) пропорционален давлению газа; в то же время массовый кнудсеновский поток ( в противоположность объемному кнудсеновскому потоку) не зависит от давления газа. В кнудсеновском потоке газов их молекулы ведут себя как самостоятельные частицы, и чем больше молекулярная масса, тем меньше скорость движения молекул. На этом основано разделение газов методом газовой диффузии. [42]

Отсюда следует, что массовый вязкий поток ( в противоположность объемному вязкому потоку) пропорционален давлению газа; в то же время массовый кнудсеновский поток ( в противоположность объемному кнудсеновскому потоку) не зависит от давления газа. В кнудсеновском потоке газов их молекулы ведут себя как самостоятельные частицы, и чем больше молекулярная масса, тем меньше скорость молекул. На этом основано разделение газов методом газовой диффузии. [43]

Остановимся на проблеме теплового и диффузионного взаимодействия дисперсных частиц с вязким потоком при осесимметрич-ном обтекании и используем данные гидродинамических решений для малых и средних значений Re, изложенные в гл. [44]

Строгое описание закономерностей стесненного движения ча -: стиц в вязком потоке не представляется возможным. Многочисленные исследования в этой области основаны на полуэмпирических методах и простейших математических моделях, использующих данные для обтекания одиночных частиц стоксовым потоком. [45]

Страницы: 1 2 3 4