Вязкий поток

Cтраница 2

При р - 0 вязкий поток QP стремится к нулю, тогда как молекулярный поток Qx остается постоянным. Напротив, при больших значениях р преобладает вязкий поток Qp, а молекулярный поток по сравнению с ним становится пренебрежимо малым. [16]

Значение числа Nu0 для сплошного несжимаемого вязкого потока около сферы взято из работы Дрейка и Бэкера. [17]

Картина поперечного обтекания цилиндра вязким потоком представляется в следующем виде. Лишь при весьма малых значениях числа Рейнольдса реальные условия процесса согласуются с рассмотренной выше симметричной схемой, соответствующей идеальной жидкости. Уже при значениях Re порядка 10 эта простая форма течения начинает нарушаться под влиянием отр-ыва пограничного слоя. Вначале слабо выраженный этот эффект с увеличением Re усиливается и, в конце концов, приводит к полной перестройке потока. [18]

При перемещении частицы в вязком потоке на большое расстояние возникают возмущения среды. Присутствие других близко движущихся частиц приводит к эффекту ослабления сопротивления среды из-за уплотнения ее около движущейся чстицы. Потому группа частиц будет оседать быстрее, чем отдельные изолированные частицы, Когда две частицы одного размера падают вдоль одной оси, то верхняя частица движется быстрее, чем нижняя, и возможно их столкновение. [19]

Известно, что в вязком потоке, где физические константы жидкости изменяются с температурой, теплоотдача зависит от направления теплового потока. [20]

Для твердых частиц в вязком потоке ( п - 2) описанный здесь метод дает приближенное решение. [21]

Таким образом, при чисто вязком потоке через нате-кательный канал соотношение парциальных давлений в ионизационной камере пропорционально соотношению их в анализируемой пробе и не зависит от состава пробы. В этом случае газоанализатор необходимо калибровать по смесям известного состава, автоматически учитывая этим изменение состава пробы при переносе ее в ионный источник. [22]

Перейдем теперь к общей теории вязкого потока, по крайней мере настолько общей, насколько это и известно человеку. [23]

Разница между явлениями диффузии и вязкого потока на основе анализа уравнений Эйринга рассмотрена в работе Ли и Чанга [109], согласно которым в уравнение Эйринга для вязкости должен быть введен поправочный коэффициент, учитывающий относительную скорость. [24]

В уравнении (1.62) вектор скорости вязкого потока w полагается известным из решения основных уравнений гидродинамики, при этом обычно считается, что влиянием твердых частиц на гидродинамику движения сплошной среды можно пренебречь. [25]

Самодиффузия тесно связана с явлением вязкого потока, так как элементарная стадия процесса вязкого течения под действием силы сдвига также заключается в перескоке молекул жидкости из временных равновесных положений в соседние. Однако в связи с влиянием внешней силы сдвига направление этих перескоков не совсем хаотично. [26]

Значение угловой скорости вблизи стенки.| Сближение двух круговых цилиндров при обтекании их вязким потоком. [27]

Сближение двух круговых цилиндров в прямолинейном вязком потоке ( рис. 10) является нестационарным процессом. Если полностью пренебречь силами инерции, то рассмотрение стационарных и нестационарных задач не дает никакого различия. Движение потока в этом случае рассмат - ривается как следствие условий равновесия. [28]

Участок крыла, вырезанный вдоль хорды.| Пограничный слой плоской пластины. [29]

На поверхности плоской пластины в непрерывном вязком потоке местная касательная скорость относительно тела равна нулю. Скорость невозмущенного потока и, равная Vx в точках, достаточно удаленных от пластины, уменьшается до нуля по мере приближения к поверхности пластин. Распределение скоростей в пограничном слое от V до 0 называется профилем скоростей. [30]

Страницы: 1 2 3 4