Эжектируемый поток
Cтраница 1
Эжектируемый поток на поворотном участке ППСПК образует спутное поворотное движение с вогнутой свободной границей, концентричной ( при малых перепадах давления) контуру стенки поворотной части, оказывая воздействие на границу основного потока и образуя слой смешения. При определенных конструктивных параметрах, начиная с некоторого значения перепада давления ( для исследованного сопла при p0 / ph 10), статическое давление в слое смешения становится выше давления окружающей среды. [1]
Эжектируемый поток, несущий из колонковой трубы шлам через трубку 19 и каналы дне гидроциклона, направляется в шламовую трубу. Очищенный поток жидкости через каналы ж, з, и в гидроциклона и переходника 15 поступает в эжектор. [2]
Эжектируемый поток, несущий из колонковой трубы шлам через трубку 19 и каналы д и е гидроциклона, направляется в шламовую трубу. Очищенный поток жидкости через каналы ж, з и в гидроциклона и переходника 15 поступает в эжектор. [3]
Скорость эжектируемого потока обычно меньше звуковой, поэтому он в выходном участке эжектора ускоряется. [5]
 |
Режимы течения с центральной вставкой. а у земли. б на средних высотах. в на больших высотах.| Схемы эжекторных сопел. а с профилированной обечайкой, 6 с цилиндрической обе-чайюы. [6] |
Скорость, эжектируемого потока обычно меньше звуковой, поэтому он в выходном участке эжектора ускоряется. В некотором сечении 2 - 2 ( рис. 8.18) граница двух потоков становится параллельной оси сопла; это сечение расположено тем дальше от среза внутреннего сопла, чем больше избыток давления в нем. Поперечный размер внутренней струи увеличивается, а эжекти-руемой - уменьшается с ростом избытка давления во внутреннем сопле. Конфигурации двух потоков при разных значениях избытка давления показаны на рис. 8.18. Режим работы эжектора, при котором вторичный поток разгоняется ( в сечении 2 - 2) до звуковой скорости, называется критическим ( рис. 8.18, в); если центральная струя расширяется настолько, что заполняет все выходное сечение эжектора ( рис. 8.18, г), то наступает режим запирания, когда расход эжектируемого газа равен нулю. [7]
Когда скорость эжектируемого потока в сечении запирания достигнет скорости звука, наступает критический режим работы эжектора: коэффициент эжекции принимает предельно возможное ( для данного отношения полных давлений) значение и не изменяется при дальнейшем снижении давления на выходе из эжектора. [8]
Частицы в зоне V движутся в эжектируемом потоке воздуха. [9]
В это PJ же время вследствие передачи энергии эжектируемому потоку внешняя часть струи рабочего пара, соприкасающаяся с эжектируемым потоком, замедляется, оставаясь, однако, сверхзвуковой. [11]
В этом случае к рассмотренным двум видам воздействия на эжектируемый поток добавляется существенное тепловое воздействие; здесь могут быть получены качественно новые результаты. [12]
Точка В характеристики соответствует такому режиму, когда в сечении запирания эжектируемый поток становится звуковым. После этого, действительно, дальнейшее снижение противодавления не изменяет расхода газов через эжектор. Легко убедиться, что это возможно только при сверхзвуковой скорости потока на входе в диффузор. [13]
В левой части уравнения ( 67) не учтена кинетическая энергия эжектируемого потока, причем принято, что рабочий пар в сопле расширяется из адиабатного заторможенного состояния. [14]
Чтобы иметь большую кратность эжекции, необходимо стремиться к минимальному сопротивлению эжектируемого потока на замкнутом кольце циркуляции камеры, не допуская острых углов при поворотах, пережатия струи местным сужением каналов и других излишних сопротивлений. [15]
Страницы: 1 2 3 4