Эжектируемый поток

Cтраница 2

Формула эта в одинаковой степени может быть использована и для эжектирующего и для эжектируемого потока. [16]

Гидравлические силы, действующие на частицу у стенок верхней части каверны со стороны эжектируемого потока газа, способствуют оттеснению дисперсной фазы в направлении от центра струи и соответствующему расширению этой части каверны. При этом, в отличие от ситуации в нижней части, где имеются условия, необходимые для установления динамического баланса частиц, поступающих в струю и подводимых к ее поверхности за счет движений в плотной фазе, в области над сужением такой баланс может иметь место лишь вблизи верхней части купола факела, куда частицы из струи поступают беспрепятственно. К боковым стенкам купола частицы из струи практически не подводятся, так что их баланс здесь нарушается, и наблюдаемое боковое расширение верхней части факела находит свое естественное объяснение. [17]

Отсюда следует, что а рабочее место будет поступать приточный воздух, наименее загрязненный эжектируемыми Потоками воздуха помещения, так как наиболее интенсивное перемешивание происходит в пограничных слоях приточного факела. [18]

Через каналы в распределительного переходника 15 в патрубок 14 непрерывно поступает промывочная жидкость, образующая эжектируемый поток. [19]

Стенд состоит из приемной камеры /, соединенной с маслоприем-ником 2, в который из зоны резания поступает эжектируемый поток. Смешанный поток из камеры смешения 5 поступает в мерную емкость 6 через дроссель 7, которым регулируется давление слива. [20]

В это PJ же время вследствие передачи энергии эжектируемому потоку внешняя часть струи рабочего пара, соприкасающаяся с эжектируемым потоком, замедляется, оставаясь, однако, сверхзвуковой. [21]

Опытные данные, приведенные в ( 1) и использованные в нашей работе, получены на эжекторах, в которых эжектируемый поток воздуха засасывался из атмосферы в цилиндрическую смесительную камеру и затем выходил в атмосферу. [22]

Выберем сечение ( см. рис. 2.2) и обозначим следующие характерные площади: Fc - площадь сечения струи; F - площадь среза сопла; Рпэ - эффективная площадь эжектируемого потока. Рассмотрим случай, когда Fc F, то есть поток, расширившись до давления окружающей среды, занимает только часть площади F и взаимодействие с окружающей средой происходит внутри полуограниченного канала. [23]

Из последнего уравнения видно, что при a const и увеличении приведенной скорости i ( il) i когда g i) уменьшается, величина ( ta), а следовательно, и скорость эжектируемого потока на входе в камеру смешения уменьшаются. [24]

При давлении инжектируемой среды РН, равном или большем давления в выходном сечении рабочего сопла, условно принимают, что струя рабочего пара сохраняет сечение fpi, равное выходному сечению рабочего сопла, вплоть до сечения fa конфузорной части камеры смешения, в которой эжектируемый поток достигает критической скорости. [25]

Схема силового воздействия газа на тело, искривляющее границу дозвукового ( а и сверхзвукового ( б потоков. [26]

Поток эжектируемого газа на этом участке движется между границей струи и стенками камеры. Так как скорость эжектируемого потока в начальном участке дозвуковая, то при течении по суживающемуся каналу поток ускоряется и статическое давление в нем падает. [27]

По мере увеличения сопротивления нагрузки расход Q r а следовательно, и эжектируемый расход Q2 уменьшаются. При Qs Qi расход эжектируемого потока равен нулю. [28]

Точка О является полюсом струи. Благодаря не-нрерывному захватыванию частиц эжектируемого потока высо - - конапорной струей и увлечению их в зону смешения поддерживается разрежение на входе в камеру, обеспечивающее подачу эжектируемого газа. [29]

Схема течения в начальном участке камеры смешения при сверхкритическом отношении давлений в сопле. [30]

Страницы: 1 2 3 4