Cтраница 1
Обычное предположение о том, что объемный заряд, образованный отдельными электронами, непрерывным образом заполняет собой некоторый объем, является только известным и в большинстве случаев хорошим приближением к действительности. [1]
Обычное предположение, что изотропное рассеяние при энергиях ниже 400 Мэв получается благодаря тому, что даже при таких больших энергиях рассеяние обусловлено только 5-волной, исключается, если принять во внимание абсолютное значение поперечного сечения. [2]
Обычным предположением или нулевой гипотезой является гипотеза об отсутствии существенного различия. [3]
Это обычные предположения используемые при построении оболочеч-ных моделей. [4]
Сделав обычные предположения об измеримости и суммируемости, можно рассмотреть ряды Фурье этих функций. [5]
Сделав обычные предположения РСАС, что изменения при сходе с массовой поверхности малы, приходим к предсказанию, что в распаде 2 - n я есть только р-волна. Этот результат хорошо согласуется с экспериментами. [6]
Кроме обычных предположений о пограничном слое принимают также, что рассматриваемая жидкость состоит только из двух компонентов, относительные количества которых в смеси изменяются ( например, горючий газ и продукты сгорания), и что эта жидкость является идеальным газом с постоянным молекулярным весом, постоянной теплоемкостью, постоянными числами Рг и Sc, а вязкость его изменяется прямо пропорционально абсолютной температуре. Диссипативным членом в уравнении энергии пренебрегают. [7]
При обычных предположениях ( шум AWGN с нулевым средним, сигналы равных энергий) подтвердите справедливость утверждения, что правая часть уравнения (10.67) имеет вид функции правдоподобия для оценки фазы несущей и синхронизации символов. [8]
Если использовать обычное предположение, что х 1, и известные энтропии реагентов, то для вычисления А необходимо будет только оценить энтропию активированного комплекса. Было показано, что энтропия не изменяется при простых перемещениях атомов, если не меняется общая масса. Поэтому для реакций с участием простых соединений азота, кислорода, углерода и фтора, энтропия не должна сильно отличаться от энтропии углеводорода с аналогичной структурой скелета. [9]
Это - обычное предположение, которое в физике известно под фантастическим названием принципа микроскопической обратимости и которое в большинстве рассуждений не нужно, по крайней мере если речь идет о математической стороне. [10]
Не всегда справедливо обычное предположение о том, что через границу раздела фаз переходят только нейтральные частицы. [11]
В противоположность обычным предположениям в теории вращающегося электрона здесь не получается, вообще говоря, правильного поведения 3-импульса ( и тем самым и магнитного момента) электрона при его движении. Хотя относительные изменения 3-импульса электрона во всех практически встречающихся полях могут быть бесконечно малыми 26, этими изменениями нельзя пренебречь из-за связанного с ними измеряемого изменения вращательной энергии ( дополнительной магнитной энергии) электрона. [12]
В подходе используется обычное предположение о том, что вероятности перехода в неравновесном состоянии таковы же, как и в состоянии равновесия. Физическая модель процесса имеет следующий вид: после столкновения молекулы с третьим телом и образования активированного комплекса начинается быстрая релаксация с выравниванием заселенностей по уровням, приводящая к почти больцмановскому распределению. Весь этот период система находится в квазистационарном состоянии и для нее справедливо обычное соотношение феноменологического закона действия масс kpeK / knac К, хотя индивидуальные коэффициенты скорости & рек, Агдис могут отличаться и быть ниже равновесных. Потенциал взаимодействия описывается функцией Морзе. [13]
Существенным упрощением являются обычные предположения об изотермичности и безынерционности фильтрационных течений. [14]
При этом вместо обычного предположения об отсутствии на границе ( z 0) полупространства касательных напряжений будем считать, что радиальное перемещение и точек его границы и касательное усилие trz на границе связаны соотношением ( см. (3.1) гл. [15]