Представление - оператор
Cтраница 2
Основными формами представления операторов преобразования входных переменных ДО в переменные выхода ХО являются: дифференциальные уравнения, передаточные функции, временные и частотные характеристики. Для одномерных систем переменные f ( f) и ХО являются скалярами. Эти и некоторые другие представления операторов рассматриваемого класса моделей могут быть приняты за основу задания динамических свойств в терминах вход-выход. Если для конкретных исследований та или иная форма оказывается более предпочтительной, ставится и решается задача перехода от одной формы к другой, например, построения временных и частотных характеристик по дифференциальному уравнению или передаточной функции. [16]
Это и есть представление оператора Я1) в представлении вторичного квантования. [17]
Это и есть представление оператора Я. [18]
Существует две формы представления оператора EXEC. Первая из них используется для непосредственного вызова программ на исполнение, а вторая - для вызова программ на исполнение с помощью каталогизированных процедур. [19]
Приведенный результат о представлении оператора (5.1) в виде (5.7) может быть значительно обобщен. [20]
Удобным оказывается перейти в представление коллективных операторов. Пусть вектор v соответствует модам в объеме квантования поля Ус и щ - 2ттПг / Ь ( г - х, у, z), П - целое число. [21]
Математические модели по форме представления оператора разделяются на аналитические и статистические. [22]
В диалекте ОГРА-Ф формой представления операторов графического языка являются ФОРТРАН - операторы подпрограмм. [23]
Количество байтов, необходимых для представления оператора на машинном языке, прибавляется к счетчику адресов, чтобы определить адрес следующего свободного байта памяти. [24]
Таким образом, для построения представления оператора и изучения его свойств можно сконцентрироваться только на диагональных матричных элементах. [25]
Эти правила являются следствием возможности представления зарядового оператора как вектора в изотопическом пространстве, ввиду чего проблема становится формально аналогичной известному вопросу о дипольном излучении в атомной спектроскопии. За счет кулоновских сил гамильтониан ядра не является точно симметричным, но следует ожидать, что для более легких ядер эффект этого возмущения невелик. Кроль и Фолди [85] отметили, что проверка правил отбора для самосопряженных ядер не чувствительна к зарядовой независимости в полном смысле, так как отсутствие переходов, зависящих только от сохранения зарядовой четности, является проявлением зарядовой симметрии ядерных сил, а не более общего принципа зарядовой независимости. В последней из только что упомянутых работ имеется сводка известных к тому времени результатов в форме двух таблиц. В первой из них приведены разности энергий соответствующих состояний зеркальных ядер. Они были использованы для определения эмпирических поправок на кулоновскую энергию, которые применялись во второй таблице для проверки зарядовой независимости для изобарных триплетов. В результате получаем 0 00177 ( 1 65 Мэв) для разности масс этих ядер, которая соответствует одинаковой массе нейтронов и протонов и которая поэтому представляет собой изменение кулоновской энергии, возникающее при замене протона на нейтрон. Разность масс основных состояний ядер Li8 - Bes равна 0 01718416 00 Мэв. Если бы ядерные силы были теми же, а нейтрон имел ту же массу, что и протон, то разность энедг шИЗыла бы 16 00 - 0 7815 22 Мэв. [26]
Полученная выше матрица ABCD является представлением оператора трансляции на элементарную ячейку. Согласно теореме Блоха, рассмотренной в разд. [27]
Во всех рассмотренных выше языках программирования для представления операторов, переменных, констант и функций используется английский язык. Причина в том, что языки программирования высокого уровня и первые программы на них появились в англоязычных странах. [28]
Здесь А ( х р) - с-числовое представление оператора А ( х р), такое, что интегрирование по фазовому пространству с функцией Вигнера состояния приводит к правильному квантово-механическому результату. В данном разделе мы покажем, что существует хорошо определенная процедура, позволяющая вычислять такие средние в полном согласии с законами квантовой механики. [29]
 |
Орграф взаимосвязи форм. [30] |
Страницы: 1 2 3 4