Представление - решение
Cтраница 1
Представление решений в виде комбинаций фундаментальной функции (11.51) чрезвычайно удобно, ибо эта функция, встречающаяся при решении различных задач теплопроводности [157], подробно протабулирована. [1]
Представление решения в виде ( 2) не удовлетворяет полным уравнениям Навье - Стокса. Основываясь на разложениях ( 2), подобно тому, как это было сделано в § 2, можно построить общее решение уравнений Навье - Стокса ( при условии, что набор собственных функций ( w, q обладает полнотой в С [ - 1, 1] ( 0 9 я), что предполагается), если ввести разложение по более полному набору показателей степени, включающему, в частности, степени, которые возникают при подстановке ( 2) в нелинейные члены. Это семейство степеней должно обладать групповым свойством, так чтобы линейные и нелинейные члены давали показатели степени из того же семейства. [2]
Представление решения берется в форме (12.17), где Е и Ш - прежние базисы; граничные условия на оболочке резонатора ими удовлетворяются. [3]
Представление решения в виде полей прямой и обратной волны ( падающей и отраженной волн) находится в полном соответствии с решениями (7.4) и (7.6) уравнений Максвелла в виде суммы двух частных решений прямой и обратной волн. [4]
Представление решений в виде разложений (7.41) имеет важное практическое значение. Оно дает возможность просто пересчитывать характеристики переходных процессов в нелинейных системах и представлять решения в сжатой форме. [5]
Представление решения в виде (7.6.2) справедливо внутри полосы синхронизации, когда генераторы работают на одной и той же частоте или вблизи синхронизации, когда разность генерируемых частот невелика. [6]
 |
Частные случаи внеш ней силы. [7] |
Представление решения в форме ( 27) называют интегралом Дюамеля. [8]
Представление решения в форме Папковича - Нейбера в случае сферы не столь быстро ведет к цели, в особенности для первой краевой задачи. [9]
Представление решения в виде конечного ряда Фурье. [10]
Представление решения в виде (1.1.4) будет нужно позднее в этой главе при доказательстве теоремы существования для дифференциально-разностного уравнения. [11]
 |
Частные случаи внеш ней силы. [12] |
Представление решения в форме ( 27) называют интегралом Дюамеля. [13]
 |
Первые четыре формы колебания балки типа стоячих волн. [14] |
Представление решения в форме (17.222), приводящее, что показано ниже, к уравнению с разделяющимися переменными, характерно для так называемого метода Фурье. [15]
Страницы: 1 2 3 4