Cтраница 1
Представление Гейзенберга ( картина Гейзспбср-га) - описание временной эволюции квантовой системы в пространстве состояний, при котором вектор состояния нс зависит от времени, а зависимое. [1]
В представлении Гейзенберга эволюция объекта, характеризуемого гамильтонианом (9.14), описывается операторными уравнениями. [2]
В представлении Гейзенберга эволюция системы во времени описывается при помощи операторов, зависящих от времени. При этом сама волновая функция Ф ( х) считается зависящей только от координат, но не зависящей от времени. [3]
В представлении Гейзенберга система описывается неизменяемым с течением времени вектором иг. Эволюция системы связана с тем, что от времени зависят операторы всех физических величин. [4]
При переходе из представления Гейзенберга в представление взаимодействия вид формулы ( Г) не изменяется. [5]
Проведем еще раз подобный анализ, используя представление Гейзенберга, в котором пространственная переменная х и импульс рх являются зависящими от времени операторами. [6]
Оператор at связан с соответствующим оператором в представлении Гейзенберга соотношением tt a exp ( - j otf), где Лл в случае гармонического осциллятора является разностью энергий двух соседних уровней, а в случае двухуровневой системы равняется разности энергий этих двух уровней. [7]
Вместо j / ( t) можно использовать представление Гейзенберга, т.е. ввести операторы, зависящие от времени. Все соотношения при этом имеют лоренц-инвариант-ный вид. [8]
Тем самым производится переход от представления Шредингера к представлению Гейзенберга: волновая функция считается не зависящей от времени, зато все операторы приобретают временную зависимость. [9]
Перенесение временной зависимости на оператор наблюдаемой равносильно использованию так называемого представления Гейзенберга. До тех пор пока не учитываются релаксационные процессы, оба этих представления практически эквивалентны. [10]
Перенесение временной зависимости на оператор наблюдаемой равносильно использованию так называемого представления Гейзенберга. До тех пор пока не учитываются релаксационные процессы, оба этих представления практически эквивалентны. [11]
Проквантовав эти уравнения, мы получим квантовые уравнения в представлении Гейзенберга для обобщенной динамики. [12]
Таким образом, уравнение (16.25) является уравнением движения операторов в представлении Гейзенберга. Ради простоты мы предположили, что оператор А явно от времени не зависит. [13]
Второй из вышеупомянутых путей исходит из системы уравнений движения в представлении Гейзенберга для всех относящихся к проблеме переменных [ ср. Для получения явной зависимости от времени для какой-либо определенной наблюдаемой Mw ( /) следует одновременно решить систему дифференциальных уравнений для большого числа переменных; среди результирующих решений GH ( t) находятся, как правило, также и такие переменные или наблюдаемые, которые непригодны или не применяются для интерпретации экспериментальных данных. Если не воспользоваться с самого начала подходящими приближениями ( они приводятся в следующих разделах), то на втором пути можно встретиться с возрастанием трудностей по сравнению с первым, прямым путем. Конечно, второй путь может обладать тем преимуществом, что аналогия с классическими основополагающими уравнениями проблемы [ ср. [14]
Формулы (6.10) и (6.11) соответствуют вычислению средних в представлении Шредингера и представлении Гейзенберга. [15]