Рассматриваемое представление

Cтраница 3

Как видно из формулы ( 10), для вычисления абсолютного значения поправки на локальное поле световой волны необходимо знать целый ряд параметров, который для большинства исследуемых систем пока неизвестен. В силу этого рассматриваемое представление проверено пока на очень ограниченном числе соединений. [31]

Для того чтобы получить молекулярные электронные состояния, соответствующие данному состоянию объединенного атома ( или молекулы), необходимо разложить неприводимые представления точечной группы / J этого атома на неприводимые представления той точечной группы О, к которой принадлежит молекула. При этом для рассматриваемых представлений в этой таблице характеров точечной группы / нужно найти характеры для операций симметрии точечной группы Q. Эти характеры либо принадлежат определенным неприводимым представлениям Q, либо относятся к сумме определенных неприводимых представлений О, устанавливаемых однозначно ( см. [23], стр. Си -, Dza, J2h, zvi ( h и V Для групп 72h, T2r ( - zii и ( корреляция приводится для нескольких возможных ориентации элементов симметрии группы Dx h по отношению к элементам симметрии рассматриваемой точечной группы. [32]

Область применимости модели изучена недостаточно. Очевидным случаем, когда строго применимы рассматриваемые представления, является парамагнитная система, описываемая уравнениями Блоха и находящаяся в неоднородном магнитном поле. Тогда формой линии спинового пакета является линия от образца, помещенного в однородное магнитное поле. Функция распределения характеризует неоднородность внешнего магнитного поля по объему образца. С физической точки зрения здесь возможны любые соотношения между шириной функции распределения и шириной спиновых пакетов. [33]

Другими словами, каждый из этих наборов может служить базисом некоторого представления меньшей размерности. В этом случае говорят, что рассматриваемое представление приводимо. Если же такого разделения функций базиса на наборы, могущие служить самостоятельно базисами, нельзя произвести никаким линейным преобразованием, то представление, полученное при помощи такого базиса, называется неприводимым. [34]

Диаграмма нагрузка-удлинение невытянутого. [35]

Для объяснения молекулярного механизма этого процесса был предложен ряд гипотез, сущность которых изложена ниже. Совершенно ясно, что для всех рассматриваемых представлений справедливы высказанные вначале ограничения. [36]

Направленное движение частиц в потоке во многом зависит от концентрации твердой фазы, режима движения среды, формы частиц, условий стеснения. Согласно принципу Льиса, входящего составной частью в рассматриваемые представления, величина скольжения частицы относительно потока не зависит от скорости среды, а является лишь функцией размера частицы. Однако экспериментально установлено [7, 13, 29], что мелкие частицы, двигаясь с большей скоростью в потоке, настигают крупные, имеющие меньшие скорости движения, и в результате механического взаимодействия передают им часть своей кинематической энергии. Мелкие частицы при этом затормаживаются, а крупные - увеличивают свою скорость движения. Это явление приводит к некоторому уменьшению разницы в скоростях движения частиц разных классов крупности и увеличивает вероятность образования конгломератов, что предопределяет попадание крупных частиц в мелкий продукт, а мелких - в крупный. [37]

Найти соответствующее выражение для ср ( лт у) и показать, что число р форм / j равно п - dim E. Вывести отсюда, что число р не зависит от рассматриваемого представления. [38]

В изученных нами реакциях тиосульфат имеет тот же изотопный состав, что тиосульфатная группа в политионате, поэтому такой обмен не изменяет распределения активной серы. С другой стороны, соответствие изотопного состава исходного и конечного тиосульфата в этих реакциях служит дальнейшим подтверждением рассматриваемых представлений. [39]

Равенства ( 46 12) показывают, что подпространство Lr инвариантно не только относительно операторов А0 и A t, но также и относительно оператора AJ. Это означает, что подпространство Lr инвариантно относительно всех трех инфинитезимальных операторов 11 ( 12 и 13 и, следовательно, относительно всех операторов рассматриваемого представления D ( g) группы вращения. Поэтому Lr совпадает со всем пространством L, число r - s и векторы ( 46 8) образуют базис в пространстве L. Равенства ( 46 6), ( 46 9) и ( 46 12) определяют операторы A i, A0 и AJ. Остается выяснить, какие значения может принимать число j и числа т для того, чтобы определенные этими равенствами операторы удовлетворяли необходимым перестановочным соотношениям. Как только эта задача будет решена, мы получим возможность перечислить все неприводимые дифференцируемые представления группы вращений, придавая j и т разрешенные совокупности значений. [40]

Экспериментальные данные подтверждают этот вывод. Имеется явный параллелизм между константами равновесия образования - комплексов между ароматическими углеводородами и фтористый водородом и константами скоростей ароматического замещения JJ36 ], что вполне понятно в свете рассматриваемых представлений. [41]

Работа с представлением, реализованном на базе класса CEditView, практически полностью совпадает с работой с элементом управления EDIT. Поэтому не будем останавливаться на этом классе более подробно, а в качестве примера работы с классом, рассмотрим фрагменты кода приложения Note-Draw, которые демонстрируют, каким образом осуществляется организация режимов поиска и замены в рассматриваемом представлении. На рис. 40 и 41 представлен внешний вид блоков диалога Find и Replace, соответственно в режимах поиска и замены. [42]

Нахождение функций, преобразующихся по типам симметрии Eg и Т HI [ ( или вообще с размерностью / 1 ( случай вырождения) ] - заметно сложнее. При решении задачи в лоб, необходимо было бы написать в общем виде линейные комбинации шести функций базиса CTJ с неопределенными коэффициентами с, а затем, подг вергнув эти функции преобразованиям группы, получить для каждого из них матрицу преобразования, выразить ее характер через Cjfc и приравнять его к соответствующему характерам рассматриваемого представления. [43]

Нахождение функций, преобразующихся по типам симметрии Eg и Тщ [ ( или вообще с размерностью / 1 ( случай вырождения) ], заметно сложнее. При решении задачи в лоб, необходимо было бы написать в общем виде линейные комбинации шести функций базиса а, с неопределенными коэффициентами dk, а затем, подвергнув эти функции преобразованиям группы, получить для каждого из них матрицу преобразования, выразить ее характер через CM и приравнять его к соответствующему характерам рассматриваемого представления. [44]

Выясним теперь, как меняется при расширении поля разложения брауэрова система факторов. Каждый изоморфизм 6 - 6 поля А индуцирует и некоторый изоморфизм б - 6а поля А, так что каждому индексу ос сопоставляется некоторый индекс а. При переходе к полю А рассматриваемое представление а I - А алгебры Кл над А остается неизменным. А АЛ, если номеру а соответствует номер а. [45]

Страницы: 1 2 3 4