Cтраница 3
Из этих условий следует, что определитель преобразования а 1 - Если а 1, то рассматриваемое преобразование представляет движение. Если же о - 1, то преобразование не сводится только к движению, но включает еще и отражение, вследствие чего меняется ориентация системы координат: правая система переходит в левую, а левая - в правую. [31]
Значения физических величин, инвариантных относительно сдвига начала координат, разумеется, не должны изменяться при рассматриваемом преобразовании. [32]
Стоящие в левых частях этих выражений символы будем считать соответствующими оригиналами, т.е. функциями, от которых рассматриваемые преобразования существуют. [33]
Чтобы узнать, каков самый общий тип системы сил, удовлетворяющей приведенной аксиоме, заметим, что рассматриваемое преобразование точно соответствует перемещению твердого тела. Таким образом, аксиома выполняется, если система сил жестко связана с мгновенной конфигурацией частиц. [34]
Строится пространство основных функций U, среди элементов которого содержится ядро N ( х, t) рассматриваемого преобразования А. [35]
Чтобы убедиться в справедливости теоремы, достаточно проверить, во что переходят базисные векторы е - при рассматриваемом преобразовании. [36]
Поскольку / LAmiOAmj - m AiOAj вершины любого правильного многоугольника с числом сторон больше m переходят при рассматриваемом преобразовании в вершины правильного многоугольника. Получено противоречие с тем, что сумма векторов Of ( Ai) по вершинам m - угольника не равна нулю. [37]
Так как обе косые симметрии обладают всеми тремя свойствами, сформулированными в этом упражнении 617, то и рассматриваемое преобразование обладает теми же тремя свойствами. [38]
Фронтальная проекция точки А остается на месте, как принадлежащая плоскости я2, которая не меняет своего положения при рассматриваемом преобразовании. [39]
Фронтальная проекция точки А остается на месте, как принадлежащая плоскости V, которая не меняет своего положения при рассматриваемом преобразовании. [40]
Так как косая симметрия и симметрия относительно точки обладают всеми тремя свойствами, перечисленными в упражнении 617, то и рассматриваемое преобразование обладает темп же тремя свойствами. [41]
Мы рассмотрим далее разные варианты преобразований изображения на сетчатке и для каждого такого случал будем строить кодировку изображения, инвариантную к рассматриваемым преобразованиям. [42]
Если при переходе от одной системы отсчета к другой значение некоторой величины остается неизменным, то говорят, что эта величина инвариантна относительно рассматриваемого преобразования. [43]
В частности, если для уравнения а а - 5 ( з), где неизвестным является о, справедлива теорема единственности, то рассматриваемое преобразование локально обратимо в окрестности любой пары соответствующих друг другу точек. [44]
При этом, если Q ( р) является изображением начальной функции q ( t), то необходимо иметь в виду следующие свойства рассматриваемого преобразования. [45]