Cтраница 1
Приложение формулы (17.12.1) к обработке опытных данных было начато больше чем через пятьдесят лет после появления работы Вольтерра. Следует отметить, что во всех этих новейших работах исследовались материалы, поведение которых мало отличалось от линейного. Поэтому в разложении (17.12.1) было достаточно удержать два члена, соответствующих однократному и тройному интегралам. Двукратный интеграл обычно отбрасывается, так как поведение материала при растяжении и сжатии предполагается одинаковым. Даже при таких упрощениях определение вида ядра, зависящего от трех независимых аргументов, довольно затруднительно. Обращение соотношения (17.12.1) имеет тот же вид, но фактическое выполнение такого обращения встречает существенные трудности. Лишь относительно недавно ( 1957 г.) кратно-интегральное представление было распространено на случай трехмерного напряженного состояния. При сохранении интегралов до трехкратных включительно поведение изотропного материала описывается при помощи 12 независимых ядер. [1]
Приложение формулы ( 4 - Г) или ( 4 - 1) к расчету процессов конденсации осложняется тем, что остается невыясненной зависимость коэффициента поверхностного натяжения а от размера капли. Известные значения а относятся к плоскости и справедливы для сравнительно крупных капель, содержащих огромное количество молекул. Число же молекул в сгустке, служащем зародышем новой фазы, по-видимому, исчисляется десятками. Оперируя столь малыми капельками, необходимо учитывать влияние их радиуса на величину а. [2]
Рассмотрим приложение формулы (11.123) к муфтам, показанным на рис. 11.25, бив. [3]
Для приложения формулы ( 1) Кулона к трению реальных тел необходимо, однако, указать, что следует разуметь под поверхностью соприкосновения в различных случаях и как она, а следовательно, и величина Л меняются с изменением N, а также шероховатости и формы поверхностей. На все эти вопросы в работах Кулона, однако, не дается достаточно четкого ответа. [4]
При приложении формулы (6.98) к мазутному факелу следует дополнительно учесть особенности формирования аэродинамики и горения двухфазной струи, создаваемой пневматическими форсунками, по сравнению с однофазной газовой струей. [5]
Кроме случаев приложения формул, приведенных в первых параграфах настоящей главы, к расчету так или иначе нагруженных и опертых пластинок, встречаются также детали, приближенный расчет которых может быть сведен к расчету пластинок. В настоящем параграфе мы рассмотрим два примера приложения теории тонких пластинок. [6]
В качестве приложения формулы ( 3) рассмотрим следующий пример. [7]
Приведенные в приложении III формулы выражают начальное состояние и конечный результат реакций горения простых газов, но не показывают, как протекает процесс горения. Соответствие процесса горения этим формулам возможно, но мало вероятно. Такие реакции возможны при столкновении нескольких молекул одновременно ( трех и более) и при большой их энергии, так как их энергия активации велика. [8]
Ниже мы рассмотрим приложение формулы (2.41) к интересующему нас частному случаю рассеяния рентгеновских лучей кристаллом с когерентным включением новой фазы. [9]
Рассмотрим еще одно приложение формулы Эйлера. [10]
В качестве примера приложения формулы (5.26) на рис. 5.6 показано распределение прочности образцов фторопласта, полученных из пленки толщиной 0 35 мм. Растяжение осуществляли при 20 С на разрывной машине ZM 40 со скоростью 100 мм / мин. [11]
Несколько более сложным оказывается приложение формулы (6.93) к расчету характеристик тепло - и массопереноса в круглых трубах и плоских каналах. [12]
Рассмотрим теперь еще одно приложение формулы Муавра. [13]
Представление о некоторых направлениях приложений формул Байеса дает задача 7 этой главы. [14]
Однако нас будут интересовать не приложения ука-занных формул к извлечению корней из чисел, а соотношения между биномиальными коэффициентами, кото - рые вытекают из полученных разложений. [15]