Cтраница 1
Ньютоновское притяжение и центробежная сила - пример метафизического мышления: проблема не решена, а только поставлена, и это преподносится как решение. [1]
Так как ньютоновское притяжение также пропорционально этой экспериментальной массе, то появляется искушение заключить, что между причиной, вызывающей тяготение, и причиной, порождающей этот добавочный потенциал, существует некоторое соотношение. [2]
Обозначим Р силу ньютоновского притяжения планеты к Солнцу, Ft - дополнительную центральную силу, о которой говорится в условии задачи, о - угловую скорость вращения орбиты. Вектор ю перпендикулярен к плоскости орбиты. Момент L, очевидно, сохраняется, так как полная действующая сила / F2 является центральной. Момент LJ тоже сохраняется. [3]
Как известно, кулоновское или ньютоновское притяжение ( F - - r - l) дают устойчивые орбиты, а например, при взаимодействии двух магнитных диполей ( F - - г - 3) устойчивые состояния невозможны. [4]
Это и есть силовая функция ньютоновского притяжения. [5]
Материальная точка под действием силы ньютоновского притяжения к данному центру бросается из одного и того же места в различных направлениях с одинаковой по величине скоростью. [6]
Это и есть силовая функция ньютоновского притяжения. [7]
Другим примером может служить круговая орбита в поле ньютоновского притяжения. Легко видеть, что траектория ( в фазовом пространстве) неустойчива в смысле Ляпунова, но обладает орбитальной устойчивостью. [8]
Второй пример относится к движению планеты в пространстве под действием ньютоновского притяжения к центру. Вопрос о том, почему орбита ( если она ограничена) должна быть всегда периодической, возник в начале изучения общих динамических систем. [9]
Материальная точка массы m движется по прямой под действием силы ньютоновского притяжения к массе М, помещенной в начале координат. [10]
При обратном перемещении точки М из бесконечности в точку лт г сила ньютоновского притяжения произведет положительную работу т / г; эта величина называется потенциалом рассматриваемой силы в точке хг и служит мерой накопления в точке потенциальной энергии. [11]
При обратном перемещении точки М из бесконечности в точку х - г сила ньютоновского притяжения произведет положительную работу / и / л; эта величина называется потенциалом рассматриваемой силы в точке х г и служит мерой накопления в точке потенциальной энергии. [12]
Левая часть уравнений нам уже знакома по предыдущей задаче, а правая часть описывает ньютоновское притяжение к Фобосу. Штрихи означают производные по безразмерному времени г uJot, где CJQ - угловая скорость орбитального движения Фобоса. [13]
Существует только одна сила природы, которая обладает тем же свойством - это сила ньютоновского притяжения. Ускорения всех свободно падающих тел, как известно, одинаковы. Если в уравнении (8.7) положить U rngz, то масса движущегося тела полностью сократится из уравнения и получится некий универсальный закон движения, не зависящий от массы тела. В неинерциальной системе тела при этом, ускоряясь под влиянием сил инерции, отнюдь не будут двигаться прямолинейно и равномерно. Следовательно, есть удивительная общность между свободно движущимся в неинерциальной системе телом и телом, подверженным, кроме того, действию силы тяжести. На этом основана эйнштейновская теория тяготения. [14]
Материальная точка массы т описывает эллипс, большая полуось которого равна а, под действием силы ньютоновского притяжения F - -, направленной к фокусу этого эллипса. [15]