Cтраница 2
Спектроскопические исследования Хольтсмарка [220] пережили свое время благодаря тому, что их результаты оказалось возможным переформулировать в терминах ньютоновского притяжения ( см. [76]); до появления моих работ только в этих исследованиях фигурировал конкретный пример устойчивого по Леви распределения. Предположим, что в точке О имеется некая звезда, а в пространстве распределено ( независимо друг от друга и с ожидаемой плотностью 5) еще некоторое количество звезд единичной массы. [16]
Гурвич [17] объяснял адсорбцию, как явление, возникающее в результате действия физико-химических сил притяжения, эквивалентных физическим силам ньютоновского притяжения между молекулами, и химических сил притяжения между атомами и молекулами в молекулярных соединениях. [17]
Масса имеет два аспекта: это и коэффициент инерции, и масса тяготения, входящая в качестве множителя в закон ньютоновского притяжения. Если коэффициент инерции непостоянный, может ли быть постоянной масса притяжения. [18]
Наблюдаемая на опыте устойчивость, ядер означает, что, кроме электрических сил отталкивания, между ядерными частицами действуют еще силы притяжения. Это не могут быть силы ньютоновского притяжения, потенциальная энергия которых ничтожно мала и не превышает 10 20 эв. [19]
На двух одинаковых капельках масла недостает по одному электрону. Сила кулоновского отталкивания уравновешивает силу ньютоновского притяжения. Каковы радиусы капелек, если расстояние между каплями значительно превышает их линейные размеры. [20]
Случай, 0 соответствует движению в поле ньютоновского притяжения к неподвижному центру. [21]
Если материальные точки связаны только взаимодействующими силами и, следовательно, каждая точки может иметь любое перемещение, то такая система называется динамической. Пример динамической системы мы видим в солнечной ситеме, где планеты связаны, как материальные точки, взаимодействующими силами, именно силами ньютоновского притяжения. Другой пример динамической системы представляют тела газообразные, состоящие из частиц, между которыми развиваются взаимные силы. [22]
Сила светового давления действительно очень мала, когда речь идет о взаимодействии таких тел, как Солнце и Земля. Но если подсчитать силу лучистого отталкивания двух яблок ( за счет их собственного теплового излучения), то окажется что она примерно равна силе их ньютоновского притяжения. [23]
Рассмотрим в качестве иллюстрации ограниченную задачу трех тел ( гл. Положим а р7 ( а Р) - Значение ji 0 соответствует р О, так что при ( j, 0 задача о движении планетоида становится эквивалентной задаче о движении частицы в поле ньютоновского притяжения к неподвижному центру. [24]
Для выделения устойчивой, последовательности фигур равновесия автор использовал теорему Лагранжа об устойчивости равновесия, которую доказал применительно к рассматриваемой системе. Несколько позднее Четаев ( 1931), пользуясь теоремой Ляпунова об устойчивости фигур равновесия, доказал, что если существует не бесконечно малый нижний предел для массы отдельных тел, на которые под влиянием сил ньютоновского притяжения и центробежной может распасться некоторая масса однородной несжимаемой жидкости, то для этой массы существует по крайней мере одна устойчивая фигура равновесия. [25]
При Е - О движение инфинитно. По мере увеличения г скорость стремится к нулю, оставаясь положительной. В случае ньютоновского притяжения этому значению Е отвечают параболические орбиты. [26]
Ограничимся случаем ньютоновского притяжения, когда взаимное притяжение всяких двух масс л и ц, находящихся на расстоянии р, выражается формулой Г ф / р2, где Г - гравитационная постоянная. [27]
Следовательно, между соответствующими им двумя значениями радиуса заключена физически возможная область движения с данной отрицательной полной энергией. В этом случае движение называется финитным. Ему отвечают в случае ньютоновского притяжения эллиптические орбиты. При движении планеты вокруг Солнца точка В соответствует перигелию, точка В - афелию. [28]
Это обстоятельство связано с тем, что на самом деле движение электрона совсем не так просто, как предполагалось раньше. Мы считали, что электрон движется вокруг ядра, так же как планета вокруг Солнца по закону Кеплера. Основанием такого предположения служило формальное сходство сил, управляющих движением планеты и электрона; притяжение электрона ядром, так же как и ньютоновское притяжение планеты Солнцем, обратно пропорционально квадрату расстояния. Не надо забывать, однако, что в атоме притяжение определяется не массами, а зарядами. Если заряд остается неизменным, масса же электрона меняется, то-изменится и характер движения, так как та же сила будет действовать на другую массу. Вращаясь по эллипсу, электрон в различных областях этого эллипса имеет различные скорости. В результате движение становится центральным движением более сложного вида, чем кеплеровский эллипс. Изменение массы электронов мало, поэтому приближенно орбиту можно считать эллипсом Кеплера, но большая ось этого эллипса будет вращаться в плоскости орбиты. В водороде электрон успевает 40000 раз описать эллипс, прежде чем большая ось повернется один раз. [29]
Рассмотрим задачу о движении ракеты в межпланетном пространстве, испытывающей тяготение со стороны Земли, Луны, Солнца. Такая задача возникает при расчете полета ракеты к Луне. Это движение описывается системой уравнений движения четырех тел типа (1.20), где FI ( г 1 2 3 4) - равнодействующая сил ньютоновского притяжения, действующих на г-е тело со стороны всех остальных, причем силами, действующими на небесные тела со стороны ракеты, можно, разумеется, пренебречь. [30]