Энергетический промежуток

Cтраница 1

Энергетический промежуток между е и 1г велик, и эта форма особенно выгодна при 20 валентных электронах. Все другие числа электронов должны давать конфигурации, неустойчивые относительно эффектов Яна - Теллера первого и второго порядков. Если N4 существует, она должна иметь тетраэдрическую структуру. [1]

Теперь энергетический промежуток невелик, переходная плотность симметрии Е, и координированный N0 будет наклонен. [2]

Граничные орбитали окиси этилена ( энергии взяты из работы. [3]

Небольшой энергетический промежуток между орбиталями 2е и Зе благоприятствует разрыву связи углерод - углерод, если сравнивать с ациклическими углеводородами. [4]

По крайней мере для РН5 энергетический промежуток между 2 % и 2е достаточно велик. Это показывает, что три-гональная бипирамидальная РН 5 находится в минимуме энергии, но изомеризация в квадратную пирамиду должна осуществляться без труда. [5]

Переходная плотность имеет симметрию Bz, и энергетический промежуток велик. [6]

Обычно между занятыми и оставшимися свободными МО существует большой энергетический промежуток. Это случай, для которого одна-единственная конфигурация является хорошим приближением. [7]

Критическая величина в 1 3 эВ представляет собой очень небольшой энергетический промежуток. Многие примеры, которые обсуждались ранее в этой главе, указывали на нестабильность относительно эффекта Яна - Теллера второго порядка для значительно больших разностей энергий между основным и возбужденным состояниями. Однако следует заметить, что эти изменения относятся главным образом к изменениям валентных углов, а не длин связей или природы самих связей. Конформационные изменения обычно не включаются в эту категорию, хотя и подобны им. Поскольку силовые постоянные для изменения валентных углов значительно ниже, чем для изменения длин связей, очевидно, что можно использовать достаточно различные критические величины энергетического промежутка до возбужденных состояний. Структурные изменения, показанные в табл. 11, на своем начальном этапе все являются изменениями в длинах связей. [8]

Низшее возбуждение благоприятно по отношению к Tz, однако большой энергетический промежуток обеспечивает прочную связь. Однако здесь необходимо преодолеть дополнительный барьер симметрии, а также большой термодинамический барьер. [9]

Нормальные колебания, ведущие к взаимному превращению обычных. [10]

К тому же между орбиталями тсц и те существует большой энергетический промежуток. [11]

Более того, между орбиталями 1а2 и 4 % существует большой энергетический промежуток, так что колебание А2 возбудить трудно. Вращение, необходимое для получения правильной структуры, является невыгодным. [12]

Колебания типа Еи, которые переводят правильную кубическую форму молекулы XY8 ( Oh в додекаэдр ( Dad или антипризму Архимеда ( D 4j. [13]

Хотя эти расчеты нельзя принимать слишком серьезно, тем не менее энергетический промежуток между е2 и 2е /, вероятно, значителен. Это предполагает по крайней мере умеренно устойчивую структуру. Например, при низких температурах ReF7 полярна, тогда как IF, нет. [14]

В обоих случаях переходная плотность характеризуется симметрией В1и; имеется также большой энергетический промежуток для перехода, особенно у производного этилена. В действительности структура N2O4 подобно G2F4 плоская. По-видимому, в отличие от C2F4, это простая связь, для которой эффект Яна - Тел-лера второго порядка снова не может предсказать такие конфор-мационные изменения. [15]

Страницы: 1 2 3