Импульсное пространство

Cтраница 1

Импульсное пространство позволяет определить состояние электронов на уровне Ферми. [1]

В импульсном пространстве движению но скачущим орбитам соответствует движение по замкнутой орбите па поверхности Ферми в малой окрестности точки О ( рис. 1, б), к-рое квантуется. [2]

В импульсном пространстве это приводит к свойству 0 лри р2 - н - оо. [3]

В импульсном пространстве распределение нейтрино изображается эллипсоидом с осями I L i2, i3 - Процесс (20.2.4) в каждый момент ограничивает величину ii некоторым значением. [4]

Траекторией в импульсном пространстве является при этом контур сечения изоэнергетической поверхности б ( р) const плоскостью pz const, причем ось z направлена вдоль поля. Поскольку энергии электронов близки к граничной энергии ер, то и изоэнергетические поверхности, о которых может здесь идти речь, близки к ферми-поверхности. Поэтому размеры траектории в импульсном пространстве совпадают с линейными размерами рр соответствующего сечения ферми-поверхности. [5]

Распределение частиц в импульсном пространстве становится все более анизотропным. [6]

Мы используем в кривом импульсном пространстве матричную форму уравнений, поскольку, как уже отмечалось, в данной работе не ставится задача квантования поля в таком пространстве и соответственно не вводятся операторы поля, лагранжиан и S-матрица в операторной форме. [7]

Графическое представление в импульсном пространстве истинного фотонного пропагатора приведено на фиг. [8]

Снайдер ограничился постоянной кривизной импульсного пространства по аналогии с координатным пространством, в котором постоянство кривизны ( при отсутствии расположенных в нем тел) вытекает с необходимостью из так называемой трансляционной инвариантности, или, иначе говоря, из равноправия всех точек пространства. Однако это равноправие отнюдь не имеет места для импульсного пространства: легко показать, что если сместить начало импульсных координат ( т.е. слагающих импульса), то массы всех частиц изменятся, причем это изменение будет зависеть от скорости частицы в исходной системе координат, в результате чего массы данного сорта частиц ( например, электронов или протонов) перестанут быть равными друг другу. Таким образом, требование трансляционной инвариантности не относится к импульсному пространству, и оно вполне может иметь непостоянную кривизну. [9]

Умножив этот объем в импульсном пространстве на обычный объем в пространстве координат и разделив полученный фазовый объем на Л3, мы получим число ячеек, в каждой из которых находится по 2 электрона. [10]

Иное положение оказывается после введения кривого импульсного пространства. В результате при выбранном виде матричного тензора выражение ( 10) дает для сечения рассеяния в низшем порядке теории возмущения результат, сильно отличающийся от того, который мы имеем в обычной теории. Это находится в противоречии с экспериментом. С математической точки зрения это происходит из-за того, что при стремлении т к нулю, а граничного импульса М, характеризующего отступление от псевдоевклидовой метрики, - к бесконечности, результат оказывается зависящим от того, в каком порядке совершаются эти два предельных перехода. [11]

Благодаря обращению в нек-рых точках импульсного пространства скорости v в ноль плотность состояний имеет особенности при нек-рых изолированных ( критич. [12]

Зависимость ( при Т 0 К суммарной энергии. ( а и магнитного момента М ( б двумерного слоя электронов от магнитного поля В, цифры на оси а. - число заполненных уровней Ландау, . - суммарная энергия электронов при В - О.| Схема разрешенных состояний электронов проводимости в магнитном поле ( при изотропном квадратичном спектре. При Т0 К заняты все состояния на трубках п пределах поверхности Ферми ( внутри сферы. [13]

В трехмерном случае электроны в импульсном пространстве размещаются па n - 8pjh G i цилиндрич. [14]

Отношение тензорного потенциала. [15]

Страницы: 1 2 3 4