Cтраница 3
Итак, рассмотрим теорию поля, сформулированную в импульсном пространстве. В 1947 г. Снайдер показал, что предположение об искривленности импульсного пространства может, во-первых, избавить теорию от трудностей с расходимостями и, во-вторых, приводит к квантованию пространства-времени. [31]
Этому соотношению может быть придана эквивалентная форма в импульсном пространстве. [32]
Затем получаются следующие выражения для потенциалов Vj в импульсном пространстве. [33]
Выражение S представляет собой плотность потока частиц в импульсном пространстве, измененного электрическим полем. [34]
Эта ситуация характерна не только для теории в кривом импульсном пространстве. [35]
Это условие явным образом показывает воздействие решеточного обрезания на импульсное пространство. [36]
Рассмотрим единичную площадку, расположенную в некоторой точке р импульсного пространства ( частиц данного рода), перпендикулярную осжра. [37]
В нем остается лишь радиальная компонента плотности потока в импульсном пространстве. Эта компонента связана с передачей энергии при столкновениях; вклад ei - столкновений в нее, очевидно, мал по сравнению с вкладом ее-столкновений. [38]
Используя это представление, нетрудно записать выражение (19.4) в импульсном пространстве. [39]
Последний, как говорят, определяет радиус ферми-сферы в импульсном пространстве. [40]
В нем остается лишь радиальная компонента плотности потока в импульсном пространстве. Эта компонента связана с передачей энергии при столкновениях; вклад ег-столкновений в нее, очевидно, мал по сравнению с вкладом ее-столкновений. [41]
В разделе 1 приводится обобщение обычного ряда теории возмущения на кривое импульсное пространство. В частности, постулируется способ сложения импульсов, входящих в аргумент S-функций, соответствующих вершинам диаграмм Фейнмана. В разделе 2 показано, что проведенное в разделе 1 прямое обобщение теории на кривое импульсное пространство не приводит к успеху ввиду наличия бесконечностей ( угловых расходимостей) в матричных элементах и нарушения условия унитарности. При этом - матрица автоматически оказывается унитарной и, видимо, свободной от бесконечностей. [42]
Объем фазового пространства вычисляется как произведение обычного объема на объем импульсного пространства. [43]
Представим функцию Dc ( x) в виде интеграла по четырехмерному импульсному пространству. [44]
Рассмотрим далее методы вычисления амплитуд па основе интегральных уравнений в импульсном пространстве. В отличие от дифференциальных уравнений, интегральные уравнения (3.4) плохо приспособлены для вычислений с локальными потенциалами. Они имеют сингулярные ядра, а отвечающие им матрицы, которые получаются после перехода к конечно-разностной аппроксимации, не являются разреженными. [45]