Импульсное пространство
Cтраница 4
Вообще говоря, функция распределения зависит от трех переменных в импульсном пространстве. Однако если пренебречь дрейфами частиц, которые возникают из-за неоднородностей в электрическом и магнитном полях, и использовать систему отсчета, в которой электрическое поле исчезает, то функция распределения может оказаться независящей от фазы вращения частицы вокруг силовых линий магнитного поля. [46]
Для вычисления термодинамических величин при 70 заметим, что в импульсном пространстве фермионы также заполнят все состояния с импульсами от нуля до максимального импульса ртах. Число квантовых состояний в интервале импульсов от р до р dp равно g4np2 dpVh -, где g - кратность спинового вырождения. [47]
В работе Ризенфельда и Ватсона потенциал оптической модели выражается в импульсном пространстве через нуклон-нуклонные сдвиги фаз. Таким образом, при вычислениях проблема описания нуклон-нуклонного взаимодействия посредством потенциала не возникает. Расчеты Ризенфельда и Ватсона приводят к матрице рассеяния, зависящей от начального и конечного спиновых состояний. Поэтому результаты Ризенфельда и Ватсона применимы для определения поляризации рассеянных ядром нуклонов. [48]
 |
Поверхности Ферми W ( ОЦК, a, Gd ( гексагональная решетка, б.| Вычисленная зависимость плотности состояний от энергии g ( для d - электронов в N1. [49] |
Ферми, Поверхность Ферми отделяет область занятых электронами состояний в импульсном пространстве от свободных. [50]
Для вычисления термодинамических величин при 70 заметим, что в импульсном пространстве фермионы также заполнят все состояния с импульсами от нуля до максимального импульса ртах. Число квантовых состояний в интервале импульсов от р до р dp равно g4np2 dpVh -, где g - кратность спинового вырождения. [51]
Потенциалы в r - пространстве получаются фурье-преобразова-нием из потенциалов в импульсном пространстве. [52]
Для СП с безмассовыми частицами удается получить явные выражения в импульсном пространстве в виде хорошо сходящихся рядов. Благодаря этому нетрудно определить асимптотическое поведение СП при больших значениях импульса. Укажем, что мнимые части СП для локализуемых взаимодействий всегда растут быстрее любого полинома в любом направлении в плоскости р2, в нелокализуемых взаимодействиях они могут убывать по некоторым направлениям. В случае массивных частиц явных выражений для СП в импульсном пространстве получить не удается. [53]
Страницы: 1 2 3 4