Cтраница 1
Процедура квантования сводится к замене евклидовых канонич. Операторы других наблюдаемых величин выражают при помощи классич. [1]
Процедура квантования абелева сингулярного лагранжиана для электромагнитного поля была рассмотрена в § 8.5, а для неабелева поля обрисована в § 19.4. Там было показано, что правила Фейнмана для поля Янга - Миллса содержат дополнительные элементы, которые могут быть выражены с помощью вспомогательного фиктивного поля духов Фаддеева - Попова. [2]
Процедура квантования хорошо известна, если выписан классический гамильтониан. [3]
Процедура квантования электромагнитного поля в кулоновской калибровке достаточно проста, поскольку есть только поперечные фотоны. Напротив, в лоренцовой калибровке, которая включает и продольное направление, и скалярный потенциал, появляются и продольные, и скалярные фотоны. В этом случае процедура квантования является более сложной, и мы должны следовать методу Гупта и Блейлера. [4]
Процедура квантования бегущих электромагнитных волн, вообще говоря, обратна той, которая применялась в гл. [5]
Хотя процедуры квантования не всегда сохраняют симметрию классической теории ( см. Трейман [1985]; Аштекар и др. [1989]), здесь требуется нарушение всех четырех симметрии, обычно обозначаемых как Т, РТ, СТ и СРТ. Это ( особенно нарушение СРТ симметрии) выходит за пределы возможностей обычных методов квантования. [6]
Так как процедура квантования гармонического осциллятора хорошо известна ( см. гл. [7]
В такой формулировке процедуры квантования не предъявляется каких-либо особых требований к генераторам калибровочных преобразований. Поэтому сформулированный метод носит универсальный характер. [8]
В условиях бурения процедуру квантования по уровню проходки, примененную в работе [5], следует рассматривать как алгоритм сжатия данных и использовать при адаптивной регистрации. [9]
Первый шаг в процедуре квантования состоит в том, что мы перепишем гамильтониан как функцию координат qm и импульсов рт. Для последовательности колеблющихся атомов, конфигурация которой показана на фиг. [10]
Для того чтобы построить корректную процедуру квантования, мы должны прежде всего найти истинные динамические переменные для поля Янга - Миллса и убедиться, что они меняются со временем по законам гамильтоно-вой динамики. [11]
Описание корпускулярных свойств света достигается в результате процедуры квантования, в ходе которой полю сопоставляются дискретные кванты энергии, соответствующие различным возможным энергетическим состояниям осцилляторов поля. Кванты электромагнитного поля - фотоны - имеют нулевую массу покоя, не имеют электрического заряда и обладают спином, равным единице. [12]
Она является обобщением известной в квантовой механике процедуры квантования. [13]
Рассмотренная процедура преобразования изображений аналогична широко используемой в черно-белых системах процедуре квантования по яркости с целью формирования 9.17. Структурная схема фильтра ДВОИЧНЫХ изображений. [14]
Здесь Т / 2 - аппроксимированное время задержки, обусловленное процедурами квантования и фиксации сигналов. [15]