Процесс - перенос - излучение
Cтраница 1
Процессы переноса излучения происходят также в туманностях ц межзвездной среде. Часто процесс переноса состоит в многократном рассеянии света при его прохождении через вещество. [1]
Процессы переноса излучения здесь рассматриваются как стационарные. [2]
Основные закономерности процессов переноса излучения полидисперсным атмосферным аэрозолем можно понять, применив теорию Ми рассеяния излучения к атмосферным частицам. Интервал распределения частиц по размерам для атмосферного аэрозоля довольно широк. Однако, предполагая, что частицы заданного ансамбля аэрозолей являются сферическими и рассеивают излучение независимо, реальную картину рассеивающих и поглощающих свойств полидисперсного аэрозоля можно получить, выполнив расчеты интересующих величин для отдельных частиц, и затем осуществить их интегрирование в соответствии с функцией распределения числа частиц по размерам, которая в общем случае может быть произвольной. [3]
В теоретической фотометрии процессы переноса излучения и его взаимодействия с поверхностями тел, участвующих в лучистом обмене, рассматриваются феноменологически. Предполагается также, что характерные размеры элементарных площадок, между которыми распространяется излучение, много больше длин волн этого излучения и много меньше расстояния между площадками. В рамках фотометрического подхода первое из этих допущений позволяет не учитывать дифракционные явления, а второе дает возможность заменить физический пучок лучей сходящимся или расходящимся ( рас. [4]
Влияние движения газа на процессы переноса излучения учитывается релятивистски ковариантным уравнением переноса излучения. [5]
Для полного представления о процессах переноса излучения в системе помимо законов распространения электромагнитной энергии в среде необходимо знать явления, сопровождающие прохождение излучения через границу двух сред. Это позволяет сформулировать граничные условия исследуемого процесса радиационного теплообмена в излучающей системе. Под границей раздела понимается поверхность, на которой происходит скачкообразное изменение оптических параметров вещества п, av, pv, у ( s, s) при переходе из одной среды в другую. Реально любая граница раздела не является гладкой математической поверхностью, а имеет ту или иную шероховатость ( неровность), в зависимости от которой и производится классификация характера границы раздела. Если микрошероховатости поверхности много меньше длины волны падающего на нее излучения, то такая поверхность называется оптически гладкой. В другом случае, когда размер шероховатостей соизмерим или превышает длину волны, поверхность носит название оптически шероховатой. [6]
Рассмотренная световая модель позволяет исследовать процесс переноса излучения в каналах произвольной геометрической формы с различными оптическими свойствами поверхностей системы. При этом светящееся основание 3 моделирует нагретую излучающую поверхность образца, а несветящиеся поверхности 2 и 9 соответствуют холодным ( 7 0 К) поверхностям натуры. В этом случае для измерения освещенности на поверхности 9 предусматриваются небольшие отверстия для совмещения со светоприемным окном фотоэлемента в тех местах, где необходимо произвести подобные измерения. Все отверстия снабжаются миниатюрными заслонками, покрытыми тем же материалом, что и поверхность, в которой проделаны эти отверстия. При измерениях открывается только то отверстие, в которое устанавливается фотоэлемент. Благодаря малому размеру измерительного отверстия по сравнению с поверхностями модели при измерении не происходит практически заметного искажения светового поля в модели. [7]
Гд), большое влияние на процессы переноса излучения оказывают неучтенные нами коллективные эффекты. Для описания переноса фотонов в этом случае надо привлекать электродинамику, описывая среду с помощью диэлектрической проницаемости s n г / с, где мнимая часть определяет поглощение ( безразмерная величина k ( с / и рк, к - коэффициент поглощения в см2 / г), а действительная - преломление. Роль процессов преломления ( и отражения) может быть значительной при сравнительно низких температурах и больших плотностях. [8]
Нуждаются в дальнейшем совершенствовании методы математического моделирования процессов переноса излучений и оптимизации параметров противорадиационной защиты с применением пространственных геометрических схем и сложных композиций конструкций, что обеспечит объективную оценку и совершенствование противорадиационной защиты. [9]
 |
Прохождение фотонов через слой рассеивающей среды. [10] |
Приведенный выше обзор моделей, используемых как для описания процесса переноса излучения в СРС, так и для построения томографических алгоритмов, показал необходимость разработки новых моделей, достаточно простых для перехода к вычислительной томографии, но вместе с тем достаточно точных для описания основных закономерностей распространения излучения в рассеивающих средах. На рис. 2.1 схематически показано поведение фотонов, испущенных лазером ( 1), при прохождении слоя рассеивающей среды. На выходе из среды можно выделить так называемые баллистические фотоны ( 2), которые не испытали ни поглощения, ни рассеяния, внеосевые фотоны ( 3), при выходе из среды движущиеся под различными углами, приосевые фотоны, при прохождении среды рассеянные под малыми ( 4) и большими ( 5) углами. Кроме того, существуют обратно рассеянные фотоны ( 6), вышедшие из среды в обратном направлении под различными углами. [11]
В настоящей главе проведен более полный анализ уравнений сложного теплообмена с учетом отмеченных особенностей процессов переноса излучения. Составленная система уравнений сложного теплообмена анализируется с позиции теории подобия и рассматриваются необходимые условия подобия исследуемых процессов. Полученные результаты используются в дальнейшем при аналитических и экспериментальных исследованиях сложного теплообмена. [12]
Уравнение ( 102) обычно называется уравнением Милна, который впервые получил это уравнение при исследовании процессов переноса излучения в звездной атмосфере. [13]
Особенности концентрированной дисперсной среды и сделанные, исходя из них, оценки различных эффектов, возможных в процессе переноса излучения, позволяют сформулировать оснбвные характеристики подобных систем. При расчете радиационных свойств дисперсного слоя его можно представить как ансамбль больших по сравнению с длиной волны сферических частиц с серой, диффузно отражающей и излучающей поверхна-стью, разделенных прозрачной средой. [14]
Тот факт, что ядро зависит только от модуля разности аргументов, означает, что свойства среды везде одинаковы и для характеристики процесса переноса излучения от источника к приемнику один раз существенно лишь расстояние между их глубинами. Такое свойство ядра называют еще трансляционной инвариантностью. Зависимость от модуля разности глубин показывает, что безразлично также направление распространения излучения: в сторону возрастания или убывания глубины. [15]
Страницы: 1 2 3