Cтраница 2
Наиболее физической для этой задачи является плотность вероятностей перехода г ( х, х), определяемая ядром kn ( xf, x), которое соответствует процессу переноса излучения без учета поляризации. [16]
Для установления взаимосвязи между статистическими характеристиками полей облачности и радиации, а именно эта задача нас интересует, необходимо задать оптическую модель облаков, описывающую основные статистические параметры, определяющие процесс переноса излучения в реальной разорванной облачности. [17]
Теплообмен излучением - это процесс, который происходит следующим образом: внутренняя энергия вещества превращается в энергию излучения ( энергия фотонов или электромагнитных волн), далее происходит распространение излучения в пространстве ( процесс переноса излучения), далее энергия излучения поглощается веществом, которое оказалось на пути фотонов или электромагнитных волн. [18]
Теплообмен из л учением-это процесс, который происходит следующим образом: внутренняя энергия вещества превращается в энергию излучения ( энергия фотонов или электромагнитных волн, излучаемых телом или средой), далее происходит распространение излучения в пространстве ( процесс переноса излучения), далее энергия излучения поглощается веществом, которое оказалось на пути фотонов или электромагнитных волн. [19]
Теплообмен из лучением - это процесс, который происходит следующим образом: внутренняя энергия вещества превращается в энергию излучения ( энергия фотонов или электромагнитных волн, йзлучаемых гелом или средой), далее происходит распространение излучения в пространстве ( процесс переноса излучения), далее энергия излучения поглощается веществом, которое оказалось на пути фотонов или электромагнитных волн. [20]
Теплообмен излучением между псевдоожиженным слоем и поверхностью может осуществляться двумя способами: обменом излучением между псевдоожиженным слоем и поверхностью, находящейся на значительном удалении, и радиационным теплообменом с погруженной в слой поверхностью либо со стенками аппарата. Процесс переноса излучения в этих случаях существенно различается и требует отдельного рассмотрения. [21]
Идея метода заключается в том, что фотоны, излученные в одном объеме среды, из-за смещения линии вследствие градиента скорости перестают взаимодействовать с атомами, расположенными в других объемах, удаляющихся или приближающихся к объему излучения. Процесс переноса излучения становится локальным. [22]
Методика на основе высокотемпературной радиационной газовой динамики является на сегодняшний день наиболее последовательной в учете радиационно-газодинамических процессов и хорошо зарекомендовала себя в расчетах сильных взрывов в воздухе и конденсированных средах. Эта же методика использована для обоснования области применимости более грубых, в смысле учета процессов переноса излучения, двумерных численных методик. [23]
Для решения уравнения (3.2) необходимо знать распределение температуры в рассматриваемой области, ибо только при этом условии становится определенной его правая часть. Поскольку в общем случае распределение температур априори неизвестно, и, в частности, определяется процессом переноса излучения, для общего решения задачи теплообмена необходимо уравнение (3.2) дополнить некоторым уравнением относительно температуры. Другими словами, общая задача теплообмена с учетом излучения должна описываться некоторой системой уравнений. [24]
Концентрирование солнечного излучения представляет собой частный случай лучистого переноса в системе тел, разделенных диа-термичной средой. Задачи теоретического исследования систем КСИ связаны главным образом с расчетом их энергетических характеристик, чем определяется и выбор метода описания процесса переноса излучения в этих системах. [25]
Коэффициент & г называют коэффициентом лучистой теплопроводности по аналогии с известным в теории теплопроводности коэффициентом теплопроводности. Выражение ( 9.25 а) имеет тот же вид, что и соответствующее выражение для плотности теплового потока за счет теплопроводности; отсюда видно, что приближение оптически толстого слоя описывает процесс переноса излучения как диффузионный процесс. [26]
Принята следующая постановка задачи. Плоский слой ослабляющей среды, имеющей спектральные коэффициенты поглощения a v и рассеяния Pv, ограничен поверхностями, имеющими соответственно температуры 74 и Тг и радиационные характеристики EI, ai и 62, иг - Толщина слоя равна L. Процесс переноса излучения в слое стационарный, а среда предполагается находящейся в состоянии локального радиационного равновесия. Индикатриса рассеяния среды произвольная, осесим. [27]
Радиационные процессы могут вносить существенный вклад в общий теплоперенос и, в частности, влиять на структуру и устойчивость конвективных течений. Роль радиационных механизмов особенно велика при высоких температурах, например, в астрофизических ситуациях. В данном параграфе рассматривается влияние процессов переноса излучения на устойчивость конвективного течения в плоском слое. [28]
Внешнее магнитное поле, в дополнение к электрическим полям ионов и электронов плазмы, оказывает сильное влияние на форму спектральных линий. Практическая необходимость в постановке подобных задач возникает, в частности, при исследовании процессов переноса излучения в низкотемпературных пристеночных областях токамака. [29]
Численный расчет обычно проводится для заранее выбранной трехмерной геометрии системы накачки и выбранных параметров электрической цепи питания ламп. Спектрально-люминесцентные характеристики активной среды, которая используется в лазере, считаются также известными. В ходе самого расчета определяется, как изменяются во времени спектрально-энергетические характеристики источника накачки - ксеноновой лампы - с учетом перепоглощепия излучения и моделируется процесс переноса излучения в системе накачки и перераспределение его в активной среде. [30]