Cтраница 3
Наряду с этими процессами в плазме проходят смешанные радиационно-столкновительные процессы. При этом фотон гибнет, а разность энергий уровней превращается в тепловую энергию плазмы. Аналогичным процессом является фотовозбуждение иона с последующей ударной ионизацией, процесс ударной ( тройной) рекомбинации с последующим спонтанным излучением фотона и др. Полную картину совместного действия радиационных и столк-новительных процессов в плазме одновременно с процессами переноса излучения и дает РСМ кинетики плазмы. [31]
Поэтому при решении практических задач с использованием двумерных численных методик приходится вводить ограничения в математическую модель. В рассмотренной выше одномерной методике основные вычислительные затраты приходятся на решение уравнения переноса излучения и определение коэффициентов квазидиффузии. Вторым по затратам ресурсов компонентом одномерной методики является учет спектрального распределения излучения, т.е. решение уравнений переноса излучения в нескольких спектральных интервалах. В двумерной методике для описания процессов переноса излучения использовано одногрупповое приближение. При этом поскольку, согласно [17], анизотропия излучения сказывается только вблизи фронта излучения, далее при построении методики в настоящей работе использовано параболическое диффузионное приближение. [32]
В § 6.2 мы разобрали один из вариантов применения метода Монте-Карло, при котором задаче определения интеграла (6.11) ставилась в соответствие случайная величина Л, математическое ожидание которой равнялось искомому интегралу. Однако возможны и другие приемы. Ниже мы рассмотрим один из наиболее распространенных подходов, основанный на статистической имитации процесса переноса излучения. [33]